480 
Ui m ( rp ff(M m )dM m \ 
~T- rf \ le • ) ( 22 ) 
Als benedenste grens in de integraal is 0 gekozen wijl de functie 
( f daardoor bepaald kan worden dat voor M m = 0 Urm als functie 
van T, door verg. (5), gegeven is. Men verkrijgt aldus een paar 
vergelijkingen ter bepaling van u, m als T en M m gegeven zijn. Aan 
deze vergelijkingen kan de volgende vorm gegeven worden. Noemen 
we m*. en 7’ :: waarden van u, en T, die volgens (5) bij eene bepaalde 
waarde van x belmoren, dan belmoren daarbij nu de volgende 
waarden van u ym en T: 
a a 
u ïm —u* y .—e n l l 
oha 
M m 
a a ~~ 
T — T* . e n ! x 
Sh a 
Hierin is de in (22) optredende integratie 8 tevens uitgevoerd. 
Men ziet gemakkelijk in dat u rm grooter is dan de bij dezelfde 
waarde van T behoorende u r (voor M m = 0). Eveneens dat als 
u\ = kT*, u vm gelijk is aan de waarde van u v (voor M m = 0) bij 
de temperatuur T. 
Ter bepaling van de spontane magnetisatie is M m in (23) te ver- 
vangen door o, en te bedenken dat tussclien c, a en u vm volgens (12) 
en (17) de betrekkingen bestaan 2 ): 
o ^ Cha 1 1 Urm 
= ^ 24 ) 
De berekening kan aldus geschieden, dat bij gegeven waarde van 
o 
de bijbehoorende waarde van T berekend wordt : (24) doet bij 
G A i ^rtn . 
de waarden van a en — kennen : volgens (23) is dan 
n \ l Ure * y 
Sh« — a — 
u*r = u rm —e nu ; (25a) 
volgens (5) leeren de vergelijkingen 
b In liet Lanoevin sclie M in , a-diagram is deze integraal als de inhoud begrensd 
door de kromme (7) en de M m - as af te lezen. 
~) Uit de verg. (23) volgt dat de bepaling van het CuRiE-punt volgens verg. (16) 
wegens den invloed van het veld op de rotatie-energie geene wijziging ondergaat, 
wat ook direct ingezien kan worden. 
