Op deze wijze vond ik : 
= 0.08162; 
= 0.08623. 
Zooals men uit deze waarden ziet, is er dus een knik in den 
gewonen zin, hoewel zeer flauw. 
Uit de reeds medegedeelde waarneming, dat in het tripelpunt de 
dichtheid van vast argon grooter is dan die van vloeibaar argon, 
kan men, op grond van de algemeene thermodynamische regels voor 
het tripelpunt 1 ), besluiten, dat de smeltkromme van uit het tripel- 
punt en in de onmiddellijke nabijheid daarvan naar den kant der 
hoogere temperaturen en drukkingen zal loopen. 
§ 4. Berekening der verdampingswarmte bij verschillende tempe- 
raturen. 
Aangezien langs verreweg het grootste deel der dampspannings- 
kromme de dichtheden van de vloeistof' en van den verzadigden 
damp bekend zijn 2 ) was het mogelijk om op grond van de bekende 
vergelijking van Cl ape yron-C lausiu s : 
de verdampingswarmten voor een aantal temperaturen te berekenen. 
Ter vereenvoudiging van de berekeningen werden daarvoor gekozen 
de temperaturen, waarbij de dampspanningsbepalingen verricht zijn. 
De herleiding der vloeistof- en. dampdichtheden tot deze temperaturen 
geschiedde met behulp van de formules, die Keesom 3 ) aangegeven 
heeft voor de kromme dier dichtheden. Zij luiden: 
Met de constanten : 
A = + 0.744537 ; B = + 1.76408 ; 1 = 0.341 571 
en de kritische dichtheid pmd = 0.53078 1 ) leveren zij eene zeer 
bevredigende aansluiting aan de waarnemingen, behalve voor de 
0 Cf. H. VV. Bakhuis Roozeboom, Die heterogenen Gle'chgewichte, erstes Ht ft, pg. 94. 
2 ) E. Mathias, H. Kamerlingh Onnes en C. A. Crommelin, Zittingsversl. Nov. 
en Dec. 1912. Gomm No. 131 a. 
3 ) W. H. Keesom, Zittingsversl. Maart 1902. Gomm. No. 79, Zie ook J. E. 
Verschaffelt, Juni 1896, Gomm. No. 25 en Zittingsversl. Maart 1900, Gomm. No. 55. 
koex. 
P li<). — pi (1 T" A (1 — f) -|- B (1 — f'/j 
Pva,,.= 9k{l + A(l-f)— 5(1— f)>|. 
