560 
kurve d l e 1 moet door liet punt ƒ, 
gaan. Men kan zich tig. 2 ook daar- 
door uit tig. 1 ontstaan denken, dat 
de driephasendnehoeken FF' z, Faa 1 
en Fyy l zich tegen elkaar aan leggen. 
Yan de twee met F -f- F' verza- 
digde oplossingen u en ƒ kan de 
laatste met den damp f x in evenwicht 
zijn ; bij de temperatuur en druk, 
waarvoor tig. 2 geldt, treedt dus 
het vierphaseneven wicht F -}- F' -f- ^ 
vloeist. ƒ -f- damp op. Fig. 2. 
Verlaagt men den druk nog verder dan treedt een diagram op, 
dat wij tig. 2 a zullen noemen. Men krijgt deze fig. 2 a, als men zich 
uit tig. 2 het punt ƒ wegdenkt. De twee verzadigingskurven en 
kurve de gaan dan niet meer door één punt ; evenmin de beide 
dampverzadigingkurven en kurve d x e x . Er is nu slechts ééne oplos- 
sing, nl. u, die met F -f F' verzadigd is ; de andere is metastabiel 
en vervangen door den damp J\, die met het komplex F- \- F' in 
evenwicht kan zijn. Het vierphasenevenwicht, dat in tig. 2 optreedt, 
is in fig. 2 a natuurlijk ook verdwenen. 
Wij zullen thans het diagram beschouwen, dat bij het minimum- 
smeltpunt van het komplex F -f- F' optreedt ; een der vele moge- 
lijke diagrammen is in fig. 3 geteekend, waarin ook de metastabiele 
deelen van de beide verzadigingskurven en van de vloeistof- en 
dampkurve van het heterogene veld aangegeven zijn. 
Men kan tig. 3 op de volgende wijze 
uit fig. 2 ontstaan denken. Wij veran- 
deren de temperatuur en den druk zoo, 
dat wij een diagram zooals fig. 2, 
behouden ; het vierphasenevenwicht 
F -j- F' -f- vloeist. ƒ- f- damp f\ blijft 
dus bestaan, ofschoon ƒ en natuurlijk 
hunne samenstelling veranderen. Eene 
dergelijke druk- en temperatuurveran- 
dering is altijd mogelijk als wij deze 
in overeenstemming met de P, 7 -kurve 
van het vierphasenevenwicht F-\-F' -}- 
-(- L -)- G veranderen. Wij nemen deze 
verandering nu in dergelijke richting, dat de vloeistofkurve ed 
van het heterogene veld, en dus ook het punt ƒ in fig. 2, naai- 
de lijn FF' schuift. Bij een bepaalde temperatuur en druk vallen 
