BIBLIOGRAPHIE. 
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liistoriquc qui précède cette section, M. Resal cite Poisson, dont il 
n’admet d’ailleurs pas les idées sur les variations de densité dans le 
voisinage de la surface capillaire ; il ne cite pas Gauss, dont la mé- 
thode, simplifiée par M. Bertrand, nous semble cependant fort remar- 
quable. On pourrait aujourd’hui y ajouter M. É. Matthieu, qui vient 
de publier sur la capillarité un ouvrage étendu et d’un grand 
intérêt (1). 
M. Resal a traité dans une note supplémentaire un problème diffi- 
cile et curieux, celui de la forme et du mouvement d’une bulle liquidc 
ou gazeuse s’élevant dans un liquide, problème dont Maupertuis et 
Pagani s’étaient occupés. La solution de notre savant maître fi/oanm? 
de Crelie^ t. ï\), très ingénieuse d’ailleurs, reposait sur deux hypo- 
thèses qui ne nous paraissent pas suffisamment justitiées, et elle avait 
le défaut de ne pas tenir compte des lois des iihénomènes capillaires, qui, 
on le conçoit, doivent ici jouer un rôle capital. La solution de M. Resal 
est, sous ce rapiiort, beaucoup plus rationnelle ; réquation du mouve- 
ment de la bulle y est basée sur les effets de la pression hydrostatique 
et de la forme de la surface capillaire, mais les difficultés analytiques 
considérables inhérentes à la solution du problème limitent les avan- 
tages que l’on en peut tirer. 
La Théorie analytique de la chaleur de Fourier est devenue aujour- 
d’hui très rare (2), ce qui a engagé M. Resal à en reproduire les 
parties essentielles. Ce n’est donc pas un exposé de l’état actuel de la 
science que l’auteur a eu précisément en vue, mais bien une sorte de 
commentaire d’un ouvrage justement célèbre, en lui consen ant autant 
que possible sa physionomie propre : c’est à ce point de vue que l’on 
doit apprécier l’œuvre de M. Resal. Toutefois, il a, avec beaucoup de 
raison, modifié et abrégé sur plusieurs points les développements exces- 
sifs de Fouriei', et élagué des digressions sans intérêt aujourd’hui. 
Ainsi, la formule du Ihix de chaleur est tirée, non de la considération 
du mur (Fourier, Yerdet), mais du calcul direct du rayonnement parti- 
culaire, ce qui est bcaucouj) j)lus satisfaisant. L’équation du mouve- 
ment de la chaleur dans les solides isotropes est établie en coordonnées 
rcctangulaires,cylindriques et sphériques, ce qui manque dans Fourier. 
(1) Théorie de la capillarité, 1884. — Le petit opuscule du R. P. Del- 
saulx mérite aussi d’être signalé à cause de sa clarté. 
(2) On vient d’en faire en Allemagne une assez médiocre reproduction 
photolithographiée. 
