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tour de la coloune aqueuse que cette même force élastique 
peut maintenir à l’état de suspension. 
Plateau soumit ces résultats théoriques à la vérification 
expérimentale. Dans ce but, il fit adhérer une petite masse 
de liquide glycériqtie à l’extrémité inférieure delà branche 
verticale d’un tube coudé à angle droit. L’extrémité de la 
branche horizontale était raccordée à un manomètre à air 
libre renfermant de l’eau distillée. Pour faire naitre une 
sphère laminaire de liquide glycérique à l’extrémité de la 
branche verticale, il soufliait dans l’appareil au mo}’en 
d’un petit ajutage implanté latéralement sur la partie mé- 
diane de la branche horizontale. Après quoi, il bouchait 
soigneusement l’orifice de l’ajutage avec une petite boule 
de cire, et mesurait ensuite au cathétomètre la difi’érence 
de niveau des colonnes liquides dans le manomètre, ainsi 
que le diamètre de la bulle. 
Dans le phénomène de l’ascension des liquides au sein 
des tubes capillaires, le produit de 2dh par la densité re- 
lative est un nombre constant pour un même liquide. 
L’expérience montra à Joseph Plateau que ce nombre est 
égala 22,17 pour le liquide glycérique. D’autre part, il 
reconnut que, pour le même liquide, le produit de la diflé- 
rence de niveau des colonnes dans le manomètre par le 
diamètre de la sphère laminaire est égal, en valeur 
moyenne, à 22, 5G. La coïncidence numérique de ces deux 
évaluations montrait bien l’exactitude des résultats théo- 
riques mentionnés ci-dessus. 
11 est donc permis de conclure que la force élastique du 
gaz renfermé dans une sphère laminaire est inversement 
proportionnelle au diamètre de la sphère, et que la con- 
stante A, qui entre dans son expression, peut être déter- 
minée, pour chaque liquide, par les données expérimen- 
tales du phénomène de l’ascension capillaire relative à ce 
liquide. Cette conclusion suppose évidemment que l’épais- 
seur de la lame sphérique n’est pas inférieure au double du 
rayon d’activité sensible de l’attraction moléculaire: car. 
