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en résulte que l’épaisseur d’une lame de liquide glycérique 
passant du jaune au blanc du premier ordre, dans le phé- 
nomène de coloration des lames minces, est égal à 4,460 
millionièmes de pouce, ou, ce qui est la même chose, à 
1 13 millionièmes de millimètre. Le rayon d’activité sen- 
sible de l’attraction moléculaire du liquide glycérique est 
donc inférieur à .57 millionièmes de millimètre. L’intérêt 
d’une semblable évaluation ne peut échapper à personne. 
Avant de rechercher à la suite de Joseph Plateau quelles 
propriétés physiques des liquides président à la forma- 
tion des lames et influent sur leur persistance, nous 
allons passer rapidement en revue un certain nombre de 
circonstances diverses où les liquides se constituent à l’état 
laminaire. 
Tout le monde sait, par exemple, que lorsqu’une bulle 
d’air s’élève de l’intérieur d’une masse liquide, elle donne 
naissance à la surface à une calotte laminaire dont la 
persistance dépend de la nature du liquide. Puisque des 
actions égales dans tous les azimuts autour de l’axe ver- 
tical de la bulle ont présidé à la formation de la lame, la 
ligure laminaire ainsi formée ne peut être qu’une figure de 
révolution et, comme elle est fermée sur l’axe, elle doit 
constituer un segment de sphère. De plus, la loi du maxi- 
mum de l’aire exige que ce segment soit un hémisphère. 
11 est toutefois nécessaire de faire l’emarquer que cette 
dernière partie de l’assertion suppose que le segment 
sphérique repose immédiatement sur la surfece plane du 
liquide. En réalité, il n’en est pas ainsi. Le liquide du 
vase s’élève un peu, par l’action capillaire, sur la surface 
externe et sur la surface interne de la lame, comme il le 
ferait sur les deux faces d’une lame solide préalablement 
mouillée, et forme ainsi une petite masse annulaire à 
surfaces méridiennes concaves, sur la crête de laquelle la 
lame sphérique s’appuie. La partie plane de l’aire circon- 
scrite, à la surface du liquide, par la petite masse annu- 
