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ciable dans les équations des quantités de mouvement projetées, 
des aires, etc..., ajoutent à la force vive moléculaire un terme 
qui peut être important, Y énergie actuelle interne. Le travail des 
actions de pesanteur n’en est pas modifié d’une manière appré- 
ciable, mais l'énergie potentielle interne l’est indirectement : cette 
question obscure est traitée par l’auteur avec un soin particulier. 
Poursuivant cette idée dans la dixième leçon, M. Boussinesq 
établit que le flux de chaleur des physiciens n’est autre chose 
qu'une transmission de force vive due au travail des forces 
moléculaires s’opérant de couche en couche à travers le milieu. 
Ce travail se combine avec celui des forces élastiques. Dans un 
même élément de volume, les échanges de chaleur à travers les 
faces opposées se neutralisent à des termes près d’un ordre 
supérieur au volume, ce qui établit des relations capitales entre 
les directions et les valeurs des flux. Ici une remarque pro- 
fonde : “ Le grand avantage de l’équation des forces vives est 
précisément, par la trace qu’elle conserve de circonstances 
intimes échappant aux autres équations, de suppléer et de com- 
pléter celles-ci quand le mouvement invisible de la matière se 
trouve influer visiblement sur les phénomènes observables. „ 
Et en effet, appliquant le théorème des forces vives à une parti- 
cule matérielle, c’est-à-dire, égalant l'accroissement d’énergie 
totale à la somme des flux de chaleur entrés par les faces, et du 
travail développé par les forces extérieures et les pressions, 
l’auteur arrive à la première équation fondamentale de la Ther- 
modynamique. On voit, et nous l’en félicitons vivement, que 
M. Boussinesq ne craint pas, malgré sa circonspection en fait 
de causalité, de rattacher nettement cette science à la mécanique 
pure en acceptant sans hésitation l’idée de la chaleur-mouvement. 
Dans la dernière leçon, M. Boussinesq montre comment il 
faut procéder pour appliquer le théorème de l’énergie au mou- 
vement visible des corps, en éliminant les termes qui dépendent 
de la chaleur, et comment, lorsque la température est constante, 
le travail de déformation des pressions sur une particule solide, 
forme une expression intégrable et ne dépend plus que de l'état 
statique moyen initial et final. Il nous mène ainsi jusqu’au seuil 
du principe de Carnot en thermodynamique, et, d’autre part, 
nous fait connaître l’existence d’une énergie potentielle d’élasti- 
cité. Le lecteur trouvera peut-être un peu de difficulté à saisir 
cette dernière leçon, mais il ne faut pas oublier qu’elle fait partie 
d’une Introduction au cours de mécanique physique et que les 
applications qui en seront faites jetteront un jour nouveau sur 
ces principes eux-mêmes. Ph. G. 
