R. CLAUSIUS. 
439 
Il est bien entendu que, dans la quantité de chaleur 
perdue, nous ne comprenons pas celle que le corps a pu 
céder par conductibilité ou rayonnement, puisqu’elle n’a 
pas disparu ; et que, dans la quantité de travail équiva- 
lente à la chaleur perdue, nous devons faire entrer, outre 
le travail extérieur que le corps a effectué, et qu’on peut 
aisément mesurer, le travail intérieur nécessaire pour 
opérer le changement de volume, d’état ou de constitu- 
tion ; ce dernier travail est beaucoup plus difficile à 
évaluer. 
La quantité de chaleur que nous avons communiquée au 
corps s’est donc décomposée en trois parties : 
La chaleur consommée par le travail extérieur que le 
corps a effectué ; 
La chaleur consommée par le travail intérieur ; 
Enfin l’accroissement de la chaleur sensible ou de la 
chaleur réellement contenue dans le corps, accroissement 
qui a déterminé l’élévation de sa température. 
Il est à remarquer que les deux dernières quantités de 
chaleur ne dépendent absolument que de l’état initial et de 
l’état final du corps, et non de la manière dont il a passé 
d’un de ces états à l’autre. Parmi les différences qui peu- 
vent se présenter à cet égard, nous mentionnerons d’abord 
celle qui provient de ce que la voie des modifications que 
le corps a subies pour arriver à son état final, peut varier 
d’une infinité de façons. Ainsi, pour choisir un exemple 
très simple, un gaz avait un volume v et une température 
t; on peut l’amener au volume v' > v et à la température t- 1 > t 
par différentes séries de modifications : soit en le dilatant 
simplement à la température constante t jusqu’à v’,. et 
portant ensuite sa température à. t' ; soit en l’amenant 
d’abord à la température t' sous le volume constant v, puis 
le dilatant jusqu’à v' à cette température constante soit 
en lui faisant subir des variations quelconques de volume 
et de température, par lesquelles il arrive finalement au 
volume v' et à la température t’. Dans tous les cas, la quan- 
