R. CLAUSIUS. 
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Or, comme la fonction est indépendante de la nature du 
corps, la forme trouvée pour les gaz permanents s’applique 
également à tous les autres corps ; la fonction est donc 
complètement déterminée. Cette concordance entre les 
résultats de deux principes essentiellement différents est 
certainement un grand argument en faveur de l’exactitude 
de ces principes. 
On trouvera de belles conséquences déduites de leur 
combinaison, et pleinement confirmées par les expériences 
les plus récentes, relativement aux quantités de chaleur 
qu’absorbent ou émettent les gaz et les vapeurs dans les 
divers changements qu’on leur fait subir ; nous ne citerons 
que celle-ci, qui est de la plus haute importance et par sa 
nouveauté, et par la révolution quelle apporte dans la 
théorie des machines à vapeur : si l’on comprime de la 
vapeur saturée dans un vase impénétrable à la chaleur, 
elle ne reste pas saturée, mais peut céder une certaine 
quantité de chaleur sans se condenser. Si elle se dilate 
dans les mêmes circonstances, elle doit recevoir du dehors 
une certaine quantité de chaleur pour ne pas se condenser 
en partie. 
Enfin l’équivalent mécanique de la chaleur est déter- 
miné par deux méthodes différentes, reposant sur les 
équations relatives aux gaz et aux vapeurs ; et les résultats 
sont plus concordants qu’on n’oserait l’espérer, vu le peu 
de certitude des données expérimentales nécessaires. 
Le second principe fondamental de la théorie mécanique 
de la chaleur peut se mettre sous une autre forme, et 
conduit à des lois de la plus grande généralité touchant 
les modifications que peut subir un système de corps. 
Pour nous faire une idée claire de cette forme nouvelle, 
imaginons qu’un gaz permanent subisse une série de modi- 
fications formant un cycle fermé réversible. 
Le gaz sera revenu à son état initial, et les modifications 
auront eu pour résultat : 
i° l)e transmettre une quantité de chaleur C) x , d’un 
