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transformation, ayant remplacé celle de la disgrégation, 
est regardée comme son équivalente. 
Mais il faut bien remarquer que la valeur de cette 
transformation n’est pas le nombre des unités de chaleur 
produites par le travail ; non, ce que nous avons à déter- 
miner, c’est la valeur numérique que nous devons attribuer 
à cette transformation elle-même pour que cette valeur 
soit égale à celle de la transformation de disgrégation qui 
lui est équivalente. Ici donc ce n’est plus une certaine 
quantité de chaleur qui est prise pour unité ; c’est une cer- 
taine transformation déterminée, celle, par exemple, qui 
se présente dans la disgrégation d’une masse donnée d’un 
gaz parfait qui double de volume d’une manière réver- 
sible. 
Après avoir indiqué comment nous mesurerons les 
transformations, nous avons encore une convention à faire 
quant à leurs signes ; nous regarderons un accroissement 
de disgrégation comme une transformation positive ; il en 
sera naturellement de même de la transformation équiva- 
lente que nous venons de mentionner du travail en cha- 
leur. Les deux transformations opposées seront négatives; 
et quant au signe de la transformation d’une quantité de 
chaleur à une température donnée en chaleur à une autre 
température, il sera déterminé directement par la mesure 
de cette transformation au moyen des conventions précé- 
dentes. 
Les trois espèces de transformations dont nous avons 
parlé vont se rencontrer dans le cycle fermé réversible 
que nous prendrons comme exemple. 
Les températures seront indiquées en degrés centi- 
grades, à la fois à partir du zéro ordinaire et du zéro 
absolu ( — 273° C.). 
Soit donné un volume de gaz à 2y3° centigrades (ou 
2 x 273° A) soumis à des opérations réversibles (1). 
(1) La lettre A indique que les degrés sont comptés à partir du zéro absolu. 
