LES ÉLECTRONS. 
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gloire de le démontrer le premier. On l’a dit en commen- 
çant, les rayons cathodiques jouissent de propriétés qui font 
naître invinciblement l’idée d’un transport de matière élec- 
trisée douée d’une très grande vitesse. D’autre part, ce trans- 
port se traduisant, à l’inverse de ce qu’on observe dans les 
électrolytes, par un phénomène visible dans l’intervalle qui 
sépare les électrodes, et non pas sur celles-ci (du moins sur 
l’anode), on pouvait espérer rencontrer une méthode de 
mesure conduisant non plus seulement à la connaissance 
du rapport ^ de la charge à la masse, mais en outre à 
celle de la masse elle-même. Pour celle-ci néanmoins on 
fut obligé de recourir à d’autres moyens. 
Tout d’abord, la vitesse v et le rapport ~ sont aisés à 
connaître. Si l’on approche un aimant d’un tube à gaz 
raréfié où se produisent des rayons cathodiques, par 
exemple d’un de ces tubes de Crookes où les rayons des- 
sinent sur la paroi opposée à la cathode l’ombre d’une 
croix placée au centre, on voit les rayons se courber vers 
l’aimant ou s’en détourner, suivant la position de ses 
pôles. Si l’on remplace l’aimant par un fil électrisé, on 
constate des effets semblables. La répulsion a lieu quand 
le fil est négatif : les rayons sont donc, eux aussi, chargés 
négativement. Les deux actions, celle de l’aimant et celle 
du fil électrisé, dépendent de la vitesse v des rayons, des 
masses m et des charges électriques e. Les lois de cette 
dépendance étant connues, les mesures fourniront deux 
équations, dont on pourra tirer v et le rapport —■ 
La vitesse v a été trouvée très variable suivant une foule 
de circonstances : il fallait s’y attendre, évidemment. Dans 
les tubes à vide très poussé cette vitesse est, en général, 
énorme; elle peut atteindre 5 o ooo ou 100 oco kilomètres 
par seconde, ou plus encore. Le rapport^-, au contraire, 
s’est montré constant dans les conditions expérimentales 
les plus variées, mais très difféient du rapport correspon- 
