LES ÉLECTRONS. 
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électrons libres par centimètre cube, se déplaçant avec 
une vitesse de 1,4 centimètre par seconde. Comme un 
centimètre cube d’air contient 2,43. 10 19 molécules, on 
voit que l’air non électrisé n’est dissocié que dans la pro- 
portion de 1 à 10 18 environ. 
Combinant les résultats précédents avec la vitesse des 
corpuscules, qui est d’environ 7,6.10 e centimètres à 
27° centigrades, Thomson en tire ensuite pour le libre 
parcours moyen dans le bismuth la valeur 10“ 4 et, en 
supposant que chaque libre parcours moyen se termine 
par un choc qui produit un électron nouveau en résor- 
bant le précédent, il trouve que chaque molécule du 
bismuth subit la dissociation électronique environ qua- 
rante millions de fois par seconde en moyenne. Dans les 
métaux bons conducteurs, ce nombre sera bien plus élevé 
encore, d’après ce qui a été dit plus haut. Ces chiffres n’ont 
rien qui doive nous étonner, habitués que nous sommes 
à en rencontrer de bien plus grands dans la théorie 
cinétique ordinaire, et dans l’optique. 
Partant des mêmes données, Thomson montre encore 
que la collision qui termine -le libre parcours moyen n’est 
pas celle qui pourrait se produire avec un autre électron 
libre : car alors la conductibilité serait la même pour 
tous les métaux, tous les corpuscules négatifs étant iden- 
tiques ; ni avec une molécule positive : car alors les 
conductibilités ne seraient plus inversement proportion- 
nelles à la température absolue, mais à sa racine carrée, 
ce qui est contraire à l’expérience. C’est donc par les 
chocs contre les molécules neutres que se termine la 
course des électrons. 
On peut s’étonner de l’énormité de la pression interne 
que Thomson est conduit à attribuer aux électrons des 
métaux, de même que Wernst dans sa théorie de l’électro- 
Jyse. Il est bien possible que les recherches ultérieures 
modifient les résultats de ce genre. Mais il ne serait guère 
logique de les repousser à priori, parce que nous n’avons 
