LES PRINCIPES DE LA MÉCANIQUE. 
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(3) 2 [(F, 
+ (F, - 
La somme s’étend à toutes les masses m dont se com- 
pose le système ; les déplacements sont compatibles avec 
les liaisons. 
Nous avons supposé essentiellement milles certaines 
actions dues aux rugosités des corps en contact : les frot- 
tements. Quelqu’intéressante que soit la Dynamique ana- 
lytique des systèmes à frottement édifiée par M. Painlevé 
il est permis de se demander si, dans cette théorie, l’on ne 
doit pas, dès l’abord, entrer hardiment dans le domaine 
de la Thermodynamique. En tout cas nous excluons ici 
les frottements (i), pour nous limiter strictement aux 
phénomènes les moins complexes. 
L’équation (3) est la traduction du postulat de d’Alem- 
bert, sur les forces perdues, et du principe des travaux 
virtuels. Comment l’interprétera l’école ancienne? 
Pour elle, les F v , F composantes des forces F ; , sont 
des forces statiques tendant à produire des mouvements ; 
les quantités : — m ^,... projections des vecteurs : 
— mj... sont aussi des forces statiques réelles. 
L’équation (3) exprime donc un équilibre de forces 
statiques. 
L’école classique nouvelle doit, ce me semble, considérer 
une force donnée F au point de vue suivant : c’est une 
« chose » telle qu’un point de masse m prendrait, sous son 
action, une accélération : 
Nous retrouvons la difficulté qu’éprouve cette école 
(1) M. Painlevé, Leçons sur le frottement, chez Hermann. — P. Duhem, 
Frottement , viscosité... Mémoires de i.a Société des Sciences de Bordeaux 
et Traité de Mécanique chimique , chez Hermann. 
F 
(égalité géométrique). 
m 
