VARIÉTÉS. 
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épais, cinq fois plus grandes que pour les disques minces. Un 
calcul simple permet de déduire, des écarts observés, celui 
qu’aurait donné un disque infiniment mince pour lequel les 
différences des températures des deux faces et, par suite, les 
forces radiométriques, sont nulles. 
Dans ces conditions, M. Lebedefif met en évidence l’existence 
d’une pression spéciale due à la radiation et deux fois plus 
grande, à peu près, pour les ailettes réfléchissantes que pour 
les ailettes absorbantes. 
Reste à mesurer cette pression en unités absolues, et à la 
comparer à sa valeur théorique calculée par Maxwell et Bartoli. 
On y arrive en évaluant d’une part V énergie incidente, d’autre 
part les forces mécaniques développées par la torsion du fil. 
Pour mesurer l’énergie incidente, on remplace le ballon par un 
calorimètre dont la surface extérieure, noircie, absorbe l’énergie 
qui tombait précédemment sur l’ailette. Pour mesurer les forces 
mécaniques, on estime le couple de torsion du fil, par la méthode 
de Coulomb, en évaluant la durée d’oscillation de ce fil portant 
une charge dont on connaît le moment d’inertie. 
Voici la conclusion finale de fout ce travail : “ L’expérience 
montre qu’un faisceau lumineux incident exerce sur les surfaces 
planes, absorbantes et réfléchissantes, des pressions qui, aux 
erreurs près d’observation, sont égales aux valeurs calculées par 
Maxwell et Bartoli „. 
M. Lebedefï déduit de là cette conséquence : La répulsion due 
à la pression qu’exerce le faisceau de rayons envoyé par le 
Soleil, sur un corps sphérique de rayon r et de densité 5, doit se 
déduire de Y attraction exercée par le Soleil sur ce corps. On 
trouve, en supposant le diamètre 2 r supérieur à la longueur 
d’onde de la lumière incidente, que la résultante de ces deux 
forces est égale au produit de l’attraction par le facteur 
1 1 
10 000 r s 
Il en résulte que pour un corps peu dense et très petit, l’attrac- 
tion peut être réduite dans une proportion considérable et même 
que la résultante peut être une répulsion. Ceci peut se réaliser 
sans que la densité $ soit faible; il suffit que le rayon r soit suffi- 
samment petit, sans l’être trop. D’après M. S. Arrhénius et le 
Prof. Schwarzschild, la pression fait équilibre à la gravitation, 
pour un corpuscule sphérique de densité égale à celle de l’eau et 
