BIBLIOGRAPHIE. 
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que les applications de la Thermodynamique aux gaz perma- 
nents. On attendra avec impatience le second, où l’auteur doit 
exposer la théorie des vapeurs et son application aux machines; 
là s’offrent des questions bien plus importantes et plus com- 
plexes, notamment la fameuse controverse avecM. Hirn au sujet 
de l’influence des parois du cylindre. Espérons que ces questions 
seront traitées avec autant de compétence et de solidité que les 
premières. 
La première édition de la Théorie mécanique de la chaleur de 
M. Glausius, traduite en français en 1868 par M. Folie, n’était 
guère qu’une réunion de mémoires relatifs à cette théorie, avec 
des applications aux machines à vapeur et à l’électricité. La nou- 
velle édition, à en juger par le premier volume (le second sera 
sans doute réservé à l’électricité), est au contraire ordonnée et 
rédigée avec beaucoup de soin et de clarté en vue de l’enseigne- 
ment. Le livre est entièrement transformé; l’introduction est 
nouvelle, etc..., mais l’ensemble présente toujours cette heureuse 
alliance de vues théoriques et d’esprit positif qui caractérise les 
travaux du célèbre physicien. MM. Folie et Ronkar ont réussi, 
dans leur traduction, à rendre l’original avec fidélité et clarté, 
sans forcer le génie de la langue française. 
M. Glausius prend aussi son point de départ dans la méca- 
nique. 11 expose très simplement le théorème des forces vives 
pour un système matériel quelconque, définit ce qu’ii nomme 
Yergal (énergie potentielle), et appelle énergie du système la 
somme de la force vive et de l’ergal ; il démontre que cette somme 
reste constante dans le système lorsqu’il riij a pas de forces exté- 
rieures (le cas général n’est pas traité, ce qui constitue une 
lacune d’une certaine importance) et lorsqu’on admet que les 
actions intérieures sont réductibles à des forces centrales, 
“ comme il est probable que cela a lieu pour toutes les forces 
naturelles „. 11 nous est difficile d’approuver l’introduction, dans 
l’analyse (§ 4), des dérivées partielles d’une quantité Q qui n’est 
pas une fonction de deux variables : c’est là une occasion con- 
stante de raisonnements inexacts. 
Vient ensuite le principe de l’équivalence. La chaleur est un 
mouvement des atomes pondérables qui se transmet d’un corps 
à l’autre par l’intermédiaire de l’éther : “ Nous prendrons comme 
point de départ de notre analyse, dit M. Glausius, l’hypothèse que 
la chaleur consiste dans un mouvement des plus petites parti- 
cules des corps et de l’éther, et que la quantité de chaleur est la 
