BIBLIOGRAPHIE. 
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travail interne, au moins dans les gaz parfaits; l’énergie ne 
dépend donc que de la température et le principe de l'équiva- 
lence fait voir qu’il en est de même de la chaleur spécifique à 
volume constant; on prouve ensuite la même propriété pour la 
chaleur spécifique à pression constante et, enfin, les expériences 
de Regnauld conduisent à les supposer toutes deux constantes 
pour un même gaz. Au moyen des propriétés des gaz parfaits, et 
le rapport des chaleurs spécifiques étant déterminé par la vitesse 
du son dans le gaz, on peut calculer l’équivalent E (méthode de 
Mayer). Tout ce calcul est développé avec détail, ainsi que le cal- 
cul inverse dans lequel, prenant E comme connu, on en déduit 
la chaleur spécifique à volume constant pour l’air. M. Glausius 
étudie ensuite diverses applications des équations générales à la 
détente adiabatique et à d’autres problèmes importants. 
Le chapitre ni est consacré au principe de Carnot ; c’est, on 
le sait, la partie anguleuse de la Thermodynamique. Après avoir 
défini le cycle de Carnot et étudié sa figuration géométrique et 
ses propriétés, l’auteur en fait l’application aux gaz parfaits, 
puis aux vapeurs saturées. Il y a ici, semble-t-il, un enjambe- 
ment, car la nature du cycle dépend des propriétés de ces 
vapeurs. On ignore encore que la pression y reste constante avec 
la température, et l’on ne sait rien de la courbe isentropique ou 
adiabatique, puisque les propriétés de la vapeur saturée ne 
seront exposées que plus loin. Cela est si vrai que l’auteur, par- 
lant de la deuxième phase du cycle, écrit : “ Laissons le vase 
se dilater, sans recevoir ni perdre de la chaleur. La vapeur 
existante va se dilater, d’autre vapeur va se produire en même 
temps , et par suite etc. „ Or, M. Clausius va montrer un peu 
plus loin que, dans la détente adiabatique, il y a condensation, 
et non production de vapeur. 
Quoi qu'il en soit, M. Clausius aborde la démonstration du 
principe de Carnot en énonçant son fameux postulat, qui, de sa 
forme primitive : “ La chaleur ne peut passer d’elle-même d’un 
corps plus froid à un corps plus chaud „, a revêtu, à la suite des 
objections très ingénieuses de M. Hirn, la suivante : “ Une 
transmission de chaleur d'un corps plus froid à un corps plus 
chaud ne peut avoir lieu sans compensation, „ non sans recevoir 
de nouvelles critiques. Ainsi, M. Clausius en est resté, sous ce 
rapport, à ses anciennes idées, et généralement il est suivi. Nous 
avouons ne pas bien comprendre l’avantage de ce postulat sur 
celui de Carnot, l’impossibilité du mouvement perpétuel. Sous la 
forme première, le postulat de M. Clausius, entendu dans son 
