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sens naturel, énonce un fait vulgaire et ici sans portée réelle. Si 
on l'entend dans ce sens qu’il faut dépenser du travail pour 
transporter de la chaleur d’un corps froid à un corps chaud, il 
est faux; M. Hirn l’a prouvé. Reste donc cette forme vague, où 
il est question de “ compensations „ dont on ne saurait définir 
ni la nature, ni la portée, ni la valeur exacte. Ajoutons que, 
fondée sur ce postulat, la démonstration du principe de Carnot 
exige encore la condition de réversibilité, c’est-à-dire qu’elle 
introduit ici une restriction également obscure, et peut-être inu- 
tile en partie. Franchement, n’est-il pas tout aussi satisfaisant de 
remonter aux théorèmes généraux de la mécanique comme pour 
le principe de Mayer? Les recherches de Boltzmann sur ce point 
sont, sans doute, d’une complication extrême, mais M. Clausius 
lui-même a établi (i) un théorème sur les mouvements station- 
naires qui, sans autre postulat que celui-ci : “ La force vive 
vibratoire du mouvement calorifique est proportionnelle à la 
température absolue, „ conduit au théorème que M. Clausius a 
si heureusement substitué à celui de Carnot. M. Ledieu a traité 
ce sujet avec beaucoup plus de développements ( 2 ), mais dans 
un sens analogue; enfin, dans le cas d’une pression externe uni- 
forme, M. Sarrau a donné une démonstration fondée sur une 
formule de Villarceau et aussi simple qu’élégante (3). Comme 
théories d’attente, cela nous paraît plus dans la véritable voie, 
et peut-être aussi rigoureux. 
Après avoir ainsi fondé et transformé le principe de Carnot, 
M. Clausius en fait l’application à divers cycles; il le présente 
sous une autre forme, dont les avantages ne nous paraissent pas 
bien grands, sous le nom de principe de l’équivalence des trans- 
formations; puis il en tire les diverses conséquences et formules 
connues, en le combinant avec le principe de Mayer et en chan- 
geant les variables. Les chapitres vi et vii exposent l’applica- 
tion de ces formules aux vapeurs saturées et à la fusion ou à la 
solidification des corps, et ne donnent guère lieu à des remarques 
nouvelles. Les expériences de Cazin sur la détente des vapeurs 
saturées y sont détaillées avec soin. Le fait signalé par M. Kirch- 
hoff, d’un point anguleux dans la courbe qui représente la 
tension de la vapeur d’un même corps, soit à l’état solide, soit à 
l’état liquide, y est aussi expliqué. 
Les chapitres vin et ix développent les conséquences géné- 
(1) Annales de Poggendorf, t. CXLII, 1871. — Journal de Liouville, 1874. 
(2) Comptes rendus, années 1873 et 1874, passim. — V. aussi Oppenheiin, 
Ann.de Wiedemann (t. XV, 1882). 
(3) Journal de physique, d’Almeida, 1872. 
