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tient pas à quelque état anormal de l’atmosphère se reprodui- 
sant plus ou moins fréquemment. 
Dans cet ordre d'idées, M. Fizeau a émis récemment devant 
l’Académie des sciences de Paris des vues fort remarquables. 
On connaît la formule qui exprime la vitesse du son dans l’air 
atmosphérique. Cette formule est 
' 
V = 33 1 m v" \ 4 - o,oo3665 . t , 
t désignant la température. 
Il est facile de voir, au moyen de cette formule, qu’une éléva- 
tion de température égale à un dixième de degré accroît, sur la 
trajectoire décrite par un rayon sonore, un arc égal à un mètre, 
d'une longueur très sensiblement égale à o m , oooi833. 
D’autre part, la température de la mer est assez souvent pen- 
dant la nuit et. durant le jour, par les temps de brouillard, plus 
élevée que celle de l’atmosphère. Dans ces circonstances les 
régions inférieures de l'air prennent une disposition analogue à 
celle qui produit sur terre le mirage : la température y décroît 
d'une manière continue, depuis la surface de la mer jusqu'à une 
certaine hauteur, plus rapidement que dans les conditions ordi- 
naires. 
Lorsque cet état anormal se produit, les ébranlements sonores 
qui rasent horizontalement la surface de la mer marchent plus 
vite que ceux qui traversent des couches plus élevées. Il en 
résulte que les rayons sonores, dont la direction est donnée en 
chaque point par la normale au plan tangent commun aux 
ondes, prennent des mouvements curvilignes et suivent des tra- 
jectoires dont la convexité est tournée vers la surface de la mer. 
En supposant que la température décroisse d’un dixième de 
degré pour chaque variation de un mètre en altitude, il est cer- 
tain que la direction d’un rayon horizontal au départ sera rele- 
vée, après un trajet de un mètre, d’un angle de secondes 
8 dixièmes, attendu que cet angle a pour tangente le nom- 
bre 0 , 0001 833. 
Si nous admettons avec M. Fizeau que cette déviation élémen- . 
taire continue à se produire de la même manière dans le mouve- 
ment de propagation du son à travers les couches atmosphé- 
riques, il s’ensuivra que les rayons sonores dont la direction 
était horizontale au départ seront relevés proportionnellement à 
la distance horizontale des points de leurs trajectoires au point 
d’origine. Dans ces conditions, les courbes décrites par les rayons 
sonores sont des arcs de parabole. 
