l’analyse des radiations lumineuses. 
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pas séparées dans le spectre de premier ordre (m = 1 ) ; mais 
elles le seront à partir du second [m = 2). 
Traitons enfin une dernière question qui se rattache à 
la précédente et la complète. Elle définit le mode carac- 
téristique de dispersion que réalisent les réseaux. 
Il est légitime d’en chercher l’expression dans le lien 
qui rattache la différence des deux directions 0' et 0 sui- 
vant lesquelles nous observons deux radiations voisines 
dans un spectre d’ordre m, à la différence des longueurs 
d’onde de ces radiations. Or nous avons, pour les direc- 
tions de lumière X', S'T = mnf = n (a - j- b) sin 0', et pour 
celles de lumière X, ST = mnX == n (a -f- b) sin 0. En sous- 
trayant ces égalités membre à membre, et en utilisant, 
pour simplifier le résultat, le fait que la différence 0' — 0, 
est très petite, on trouve 0' — 0 = ^ ^ (X' — X). 
Deux radiations voisines de longueurs d'onde données, 
sont donc vues dans des directions dont la différence croît 
quand l'ordre du spectre observé s'élève , et qui, dans un 
spectre d'ordre déterminé , est d’ autant plus grande que 
a -[- b est plus petit, ou que la gravure du réseau est plus 
serrée. 
Ce n’est pas tout. Cette différence varie aussi avec 0, 
puisque cos 0 figure dans l’expression qui la mesure. 
Pour un spectre d’ordre donné, m et a -f- b restant con- 
stants, la fraction — r - sera d’autant plus grande 
que cos0 sera plus petit, ou que l’angle de diffraction 
0 sera plus grand. Or 0 croît pour chaque spectre du 
violet au rouge : la dispersion sera donc, en toute rigueur, 
plus grande vers V extrémité rouge du spectre que vers 
l'extrémité violette. 
Toutefois, sur l’étendue d’un spectre déterminé, 0, et 
par suite cos 0 , varie peu ; la différence 0' — 0 restera donc 
sensiblement proportionnelle, d’un bout à l’autre du spec- 
tre, à la différence X' — X ; en d’autres termes, la distance 
II e SÉLUE. T. XIV. 
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