LA PROPAGATION DE LA LUMIÈRE. 
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l 'aberration planétaire et qui fait voir un astre en mouve- 
ment à un observateur supposé immobile , dans une position 
différente de celle que l’astre occupe réellement au moment 
de l’observation. 
En voici une autre plus heureuse; nous l’empruntons 
au promeneur qui, surpris par une averse et pressant le 
pas pour gagner un abri, dirige son parapluie, non dans 
la direction vraie que suivent les filets liquides — ce 
qu’il ferait s’il était au repos — mais dans la direction 
suivant laquelle ils l’atteignent pendant qu’il marche à 
l’encontre de l’ondée : ces deux directions font entre elles 
un angle d’aberration qui dépend de la vitesse de chute de 
la pluie et de la vitesse du promeneur. 
Les considérations suivantes, moins intuitives peut-être 
mais plus voisines de la réalité, nous seront plus utiles 
que ces comparaisons. 
Imaginons un cylindre creux fermé par deux feuilles 
de papier tendues ; et supposons qu’un rayon de lumière 
émané d’une étoile S assez éloignée pour que tous ses 
rayons puissent être regardés comme parallèles, soit reçu 
par une petite ouverture A, percée au milieu de la base 
antérieure. Ce rayon traversera le cylindre et rencontrera 
la seconde base en un point que nous appellerons B, l’appa- 
reil étant supposé au repos. Considérons la droite AB ; 
elle indique à la fois la direction que le rayon a suivie 
réellement dans l’espace, et celle qu’il a suivie relative- 
ment au cylindre immobile ; son prolongement aboutit à 
la position vraie de l’étoile S. L’angle que fait cette droite 
avec une autre droite donnée de position, la verticale 
passant par le point B, par exemple, nous permettra de 
fixer le lieu de l’étoile par rapport à cette verticale. 
Pour plus de simplicité, plaçons-nous dans les condi- 
tions où se trouvait à peu près Bradley, au moment de sa 
découverte, en supposant cet angle égal à zéro : l’étoile S 
sera donc située au zénith ; supposons en outre que le 
zénith du lieu d’observation coïncide avec le pôle de 
