LA PROPAGATION DE LA LUMIÈRE. 239 
blablement aux relations de lether avec la matière pon- 
dérable, et sont étrangères à la théorie du son. 
Cependant, l’analogie entre les phénomènes sonores et 
lumineux, dans la mesure où elle se réalise ; l’identité de 
la lumière et de la chaleur rayonnante, jointe au fait de 
la conversion de la chaleur en travail mécanique; enfin, 
l’explication souvent si nette et toujours si féconde que 
fournissent les théories mécaniques des phénomènes lumi- 
neux, semblent laisser peu de place au doute sur la nature 
mécanique de ceux-ci. 
Dans la théorie des ondulations, on donne le nom de 
longueur d’onde d’une lumière simple, à l’étendue qu’at- 
teint la propagation de cette lumière pendant la durée 
d’une période de la vibration qui lui donne naissance. En 
désignant par X la longueur d’onde, par V la vitesse de 
propagation, et par 0 la période, on a donc X = V 0. Une 
foule de phénomènes, la belle expérience des anneaux de 
Newton, par exemple, dont la théorie des ondulations a 
donné la première interprétation convenable, nous permet- 
tent de mesurer X. On trouve, approximativement : 
A = o, mm ooo6 dans le rouge, À==o, ,,in, ooo 4 dans le violet. 
En faisant usage de la formule A = V 0, et grâce à la 
connaissance de V, nous pouvons donc calculer le temps 0 
d’une vibration complète pour chacune de ces couleurs. 
On trouve, pour la lumière violette, par exemple, 
0 = y. io -15 . Le nombre N des vibrations à la seconde 
de cette même lumière étant l’inverse de 0, on a aussi 
N = — io‘ 5 , soit 75o millions de vibrations en un mil- 
.4 
lionième de seconde. La rigidité des solides les plus 
élastiques n’est rien en comparaison de la rigidité et de 
l’élasticité que doit posséder l’éther pour se prêter à des 
vibrations transversales de cette rapidité. 
Et cependant, les planètes se déplacent à travers le 
milieu comme s’il n’existait pas ; il pénètre notre atmo- 
sphère et il s’y trouve à peu près dans les mêmes conditions 
