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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
que dans les espaces célestes, autant que nous pouvons en 
juger. Il faut donc qu’il unisse à la rigidité et à l’élasticité 
d’un solide idéal, une densité d’une faiblesse prodigieuse. 
Ici encore, la connaissance de la vitesse de propagation de 
la lumière, nous permet de nous faire une idée de cette 
qualité de l’éther. 
Il résulte, en etfet, des expériences actinométriques de 
M. Violle, qu’un centimètre carré exposé normalement à 
la radiation solaire, à la limite extérieure de notre atmo- 
sphère, reçoit 2,5 calories-grammes par minute, soit 
1,7X10® ergs en une seconde. Or, cette quantité d’énergie, 
qui a mis une seconde à atteindre la surface absorbante, 
se trouvait localisée, au commencement de cette seconde, 
dans le cylindre d’un centimètre carré de base et de hauteur 
égale au trajet de la lumière en une seconde, c’est-à-dire 
dans un volume de 3xio 10 centimètres cubes d’éther en 
vibration. L’énergie, par centimètre cube, localisée dans 
ce cylindre a donc pour mesure I,7XI ° 6 soit environ 
5 , 6 X 10 -5 ergs. Une partie de cette énergie vibratoire 
est potentielle, le reste est cinétique. Si nous désignons 
par v la vitesse maximum de vibration, la force vive, par 
centimètre cube est inférieure au produit de la masse 
d’un centimètre cube d’éther, ou de sa densité mécanique 
relative à l’eau que nous désignerons par p, par la moitié 
du carré de cette vitesse maximum ; on a donc approxi- 
mativement p ’—=r J ~ (,Ly = 5,6Xio- 5 . 
La vitesse v ne nous est pas connue ; mais l’uniformité 
de la vitesse de propagation de la lumière, quelle que soit 
l’intensité, nous autorise à admettre que l’amplitude des 
mouvements vibratoires lumineux est certainement petite 
relativement à la longueur d’onde ; ou, ce qui revient au 
même, que v n’est qu’une petite fraction de V. En donnant 
successivement au rapport la valeur un centième, un 
millième, un dix-millième, etc., on pourra donc calculer 
la densité de l’éther, dans ces différentes hypothèses, dont 
