LA NOTION DE L’ÉTENDUE. 221 
dre la place de L, de rompre ses autres relations et de 
les céder cà A. 
On peut supposer encore que A tende à accroître ses re- 
lations à la fois avec B et D, ce qui donnera l’origine d’un 
mouvement en diagonale. 
Prenez donc une agglomération de tels éléments; ne 
pourra-t-on appliquer aux changements qui s’y produiront 
exactement les mêmes formules dont on se sert pour carac- 
tériser les mouvements des corps? 
11 y aura des résistances : chaque élément étant lié à sa 
position, il faudra une certaine force pour l’y soustraire. 
Il y aura une vitesse mesurée pour le nombre de posi- 
tions successives occupées dans un temps donné.» 
Il y aura une masse, rapport de la vitesse acquise à l’im- 
pulsion donnée, variable suivant le nombre des éléments à 
ébranler. 
Il y aura des forces intérieures tendant à maintenir 
l’agglomération considérée dans un certain état d’équi- 
libre. 
Il y aura inertie, car l’équilibre ne se rompt pas de lui- 
même; il faut un premier trouble venant du dehors. 
Il y aura des effets à distance, sans cette influence 
directe à toute distance que repousse la métaphysique. Bans 
un réseau comme celui que nous venons de décrire, un point 
ne saurait être ébranlé sans que l’effet ne se propage 
jusqu’aux extrémités parla nécessité de rétablir l’équilibre 
de proche en proche. 
Il y aura des accélérations, si l’on admet que chaque, 
élément conserve l’impulsion qui l’a chassé de sa position 
première, ou mieux peut-être que tout mouvement com- 
mencé est conservé par la parfaite élasticité du milieu. 
Notre hypothèse tend, en effet, à ramener toutes les 
forces primitives à une seule qui serait l’élasticité, et si le 
mot plein ne supposait trop directement des notions que 
nous cherchons à exclure, nous l’appellerions volontiers : 
plein discontinu élastique. 
