LA xNATURE DES RAYONS X 
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d’eux par une plage encore inexplorée, dans la région 
de longueur d’onde prédite par l’expérience de 
Walter et Pohl. Ce sont ces phénomènes d’interférence 
des rayons X que nous voudrions faire connaître ici. 
Et cette exposition môme nous amènera, corrélative- 
ment, à étudier un autre problème très important, 
celui de la répartition de la matière dans les milieux 
cristallisés. 
Rappelons d’abord brièvement le mécanisme de l’in- 
terférence de deux rayons vibratoires. Soit sur une 
droite OR une succession de points de l’éther au repos. 
Un rayon passe dans la direction OR. 11 a pour effet 
de faire vibrer chaque point de l’éther, d’un mouvement 
oscillatoire suivant une direction perpendiculaire à celle 
du rayon. Si, à un instant U on note la position de tous 
les points ainsi déplacés le long de la ligne OR. on les 
trouve répartis sur une ligne ondulée, sinusoïdale, 
passant alternativement d’un côté de la droite ()R à 
l’autre. 
En certains points, l’écart du point déplacé, l’élonga- 
tion, est maxima. Cette élongation est Y amplitude. C’est 
d’elle que dépend Yintensité du rayon. La distance 
entre deux points d’élongation maximum situés du 
même côté de la droite OR est la longueur d’onde. 
Les points de la ligne sinueuse distants d’une longueur- 
d’oncle exécutent simultanément leur mouvement de 
va-et-vient: ils sont, au même instant, soit au haut, soit 
au bas de leur course, soit au point d’équilibre. Le 
temps que met un point à exécuter une oscillation 
complète est appelé période de la vibration. 
Tel est le mécanisme schéniatique du rayon lumi- 
neux et de sa propagation. Evidemment le cas d’un 
rayon isolé traversant l’éther n’est pas réalisé dans la 
nature. Les rayons s’entre-croisent généralement et 
se superposent. Comment se comportent alors les parti- 
