LA NATURE DES RAYONS X 
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coïncidence de phase à la source L, et cheminant 
parallèlement dans la direction U), Les points maté- 
riels, par exemple ( ) et A, touchés par eux, sont ébran- 
lés et peuvent être regardés cà leur tour comme des 
centres d’ébranlement vibratoire, au même titre que 
les points A et B, que nous avons considérés (fig. 1) 
quand il s agissait de réseaux gravés. Ces points O et A 
dispersent donc dans tous les sens les ravons qu’ils 
reçoivent de la source L. 
Choisissons deux rayons OP et AP qui se super- 
posent. Ils ont parcouru, de}»uis la source L, des 
chemins de longueurs différentes, LAP et LOP, et 
ont donc en P une différence de phase. Cette différence 
de phase dépendra évidemment de la position du point A 
par rapport au point O, dépendra donc, en dernière 
analyse, des coordonnées, aa, pè, tu, de ce point A. 
L’interférence des rayons OP et AP donnera un maxi- 
mum d’intensité, quand la différence des chemins sera 
un nombre entier de longueurs d’onde, et une extinc- 
tion, quand la différence des chemins parcourus sera 
un nombre impair de demi-longueurs d’onde. 
Les directions suivant lesquelles les rayons se renfor- 
cent par interférence, dépendent donc des trois quantités 
a, h, c, caractéristiques du réseau cristallin employé. 
Tel est le principe de la méthode qui permettra de 
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O O O O O O 
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FIG. 3 . 
