LA NATURE DES RAYONS X 
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donc coiniiie si ces }ilans n’étaient }>as parsemés de 
points isolés, mais couverts d'une couche matérielle 
continue sur laquelle se réfléchissent partiellement les 
rayons, tout en les traversant, partiellement aussi, 
comme le font les rayons lumineux sur les surfaces 
successives d’une série de fines lames de verre em])ilées. 
Rappelons la loi d’interférence des rayons par les 
lames minces. 
Soient AB et CD (flg. 5) les traces des surfaces d’une 
lame mince, distantes deO'X = c/.Un faisceau de rayons 
parallèles de même ])hase les atteint sous l’angle uu, 
complément de l’angle d’incidence. T^es rayons SOP et 
S’ 
S'OP, après réflexion sur les deux jdans, ont parcouru 
des chemins ([ui diffèrent de la longueur OO' — O'M, 
aisément calculable : 
()0 = . = ; ()M = ( )(.) cos 2 uj = — ^ . 
sin uj sin uu sin uu 
D'où : 
OO' - OM = = 2dsin 
y sin uu j 
Il y aura donc un maximum d’intensité, si l’on a 
2 (J sin uu = les chemins différant alors d’un nombre 
entier de longueurs d’onde. 
