LA NATURE DES RAYONS X 
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caractéristiques de la distribution de matière qui cor- 
respond à chacun d’eux. Or, les spectres d’interférence 
obtenus par les rayons X vont, parmi ces structures 
possibles, nous imposer un choix. 
Voici comment. Trois lamelles sont taillées dans le 
cristal, orientées respectivement suivant les directions 
(100), ( liO), (lii), déjà considérées. On choisit un fais- 
ceau de rayons monochromatiques de rayons X, de 
longueur d’onde \. Il est facile de le réaliser. On em- 
ploie une des radiations du platine, émise par une anti- 
cathode de ce métal et isolée, par rétlexion sur un 
premier cristal, des autres radiations du platine. 
Ce faisceau, on le projette sur la lamelle taillée 
suivant l’orientation (100). La rétlexion n’aura lieu 
que sous un angle uu,, bien déterminé par la relation 
démontrée plus haut : 
sin lu, = X. 
Répétons la même expérience au moyen des deux 
autres lamelles. Nous obtenons respectivement de nou- 
veaux angles lUg et uuj vérifiant les relations : 
2 rfiiu sin uuj = X, 
‘'irfj,, sin UU3 = X. 
De ces relations on pourra tirer, en les divisant mem- 
bre à membre : 
, sin uj, 
^110 — ■ 
Sin 0U2 
La relation 2 sin uu, = X permet d’ailleurs, X et uu, 
étant connus, de calculer 
Voici les résultats trouvés pour le sel gemme : 
, sm uu, , 
diu = ^ ^ «1 
sin UU3 
