LA RADIOACTIVITÉ. 
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La méthode de l’électroscope est la même en principe 
que pour les rayons a. Seulement, il faut se débarrasser 
de ces derniers. On y arrive aisément en couvrant la 
matière d’une mince lame d’aluminium. En outre, la 
facilité de la déviation des rayons [3 dispense du système 
de plaques très rapprochées employées pour les rayons a. 
Deux plaques modérément espacées suffisent pour absor- 
ber les rayons [3, si grande est leur courbure sous l’action 
du champ. 
On peut même la montrer sur un écran fluorescent. 
La déviation dans le champ électrique se mesure avec 
la même facilité, et, en combinant les résultats obtenus 
dans les deux champs, on trouve v = 1 ,6 X io IQ cm. par 
seconde, et = io 7 . 
Le rapport de la charge à la masse est le même que 
dans le cas des rayons cathodiques. Il est donc très 
probable que ces rayons sont de même nature que les 
rayons j3, et que la masse m y est aussi la 1800 e partie 
de l’atome d’hydrogène, puisqu’il est très probable que la 
charge élémentaire e est identique dans les deux cas 
(= i,i 3 X î o _ 23 unité électromagnétique). 
On peut vérifier le signe négatif des rayons [3 non seu- 
lement par le sens des déviations subies dans le champ 
magnétique ou électrique, mais aussi par des expériences 
directes. Celles-ci ne devront pas se faire dans l’air, puisque 
l’ionisation rendrait le milieu conducteur et dissiperait 
les charges avant qu’on puisse les observer. Mais on voit 
très bien se charger négativement un conducteur entouré 
de paraffine ou d’ébonite présenté au rayonnement (3, tandis 
que la cuve en plomb qui contient le corps actif prend 
le signe positif si elle est isolée. Plusieurs observateurs 
ont d’ailleurs reconnu qu’une parcelle de corps radioactif 
renfermée pendant quelque temps dans un tube de verre 
fermé à la lampe y accumulait une charge électrique : car 
en ouvrant le tube avec une lime, ils virent une étincelle 
