LES COLLOÏDES 
133 
gaz parfaits par la température absolue, la constante N 
d'Avogadroet la résistance de frottement p que le milieu 
oppose au déplacement des molécules : 
RT 
20 ’ Np 
Cette équation est le point de départ de la généralisation 
faite par Perrin. 
LL' à une distance inférieure à la longueur v. On peut donc dire que 
toutes les molécules d’une tranche cylindrique d’épaisseur v traver- 
sent LL' en l’unité de temps. Mais l’épaisseur v représente un volume 
u, et s est le nombre de molécules-grammes dans l’unité de volume. 
Il est donc clair que vs est le nombre des molécules-grammes dissoutes 
qui traversent LL' de droite à gauche pendant l’unité de te.mps. 
ds 
D’autre part, le dénominateur exprime la variation de la cou- 
da; 
centration moléculaire par unité de longueur mesurée suivant l’axe 
du cylindre. L’est ce qu’on appelle le gradient de la concentration. 
Il est maintenant aisé de voir que le premier membre de l’équa- 
tion (1) est le nombre de molécules-grammes dissoutes qui traversent 
pendant l’unité de temps la section droite LL' du cylindre sous un 
gradient de concentration moléculaire égal à l’unité. C’est ce nombre 
que nous appellerons le coefficient de diffusion et que nous désignerons 
désormais plus simplement parla lettre!). La formule(l) devient donc: 
HT 
p = £Li (i & «) 
Np 
Cherchons une deuxième expression de ce coefficient de diffusion 
en suivant le raisonnement fort simplifié qu’Einstein lui-même 
indique : 
Considérons comme précédemment un cylindre de section égale 
à l’unité et renfermant une solution dont la concentration molécu- 
ds 
laire croît de gauche à droite avec un gradient égal à — . Au voisinage 
dx 
de la section droite LL' considérons une molécule dissoute. Suppo- 
sons que les mouvements exécutés par cette molécule conformément 
à la théorie cinétique puissent être suivis par un procédé quelconque. 
Notons la position d’une molécule à un moment donné, puis au bout 
d un temps 9 repérons la position, généralement différente, occupée 
par la même molécule. Le chemin total parcouru entre les deux 
positions peut être fort compliqué et comporter de multiples détours. 
Nous ne considérerons que la droite joignant les positions au début 
et à la fin du temps 9. Nous ne considérerons même que la projec- 
