REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
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S'il est vrai, comme l’étude des solutions colloïdales 
semble le suggérer, qu'il existe tous les intermédiaires 
entre les molécules dissoutes au sens propre du mot et 
les granules visibles au microscope, il est probable que le 
mouvement brownien des seconds doit obéir à la même 
loi que le cinétisme des premières. Nous pourrions donc 
appliquer telle quelle l’équation indiquée au mouvement 
brownien de particules microscopiques. 
Des suspensions de gomme-gutte furent préparées par 
tion de cette droite sur l'axe du cylindre. Ces projections étant 
déterminées pour un grand nombre de molécules, nous pouvons cal- 
culer leurs valeurs moyennes A que nous appellerons le déplacement 
moyen pendant le temps 0. Considérons à droite et à gauche de 
LL' des tranches cylindriques d’épaisseur (et par conséquent de 
volume) A. Soit s, la concentration moléculaire moyenne de la 
tranche située à droite et s, la concentration moyenne de la tranche 
située à gauche. Comme les déplacements livrés au hasard ont lieu 
aussi bien vers la droite que vers la gauche, le nombre des molécules- 
grammes de la tranche située à droite qui atteindront et traverseront 
le plan LL' de droite à gauche pendant l'unité de temps sera seulement 
/\ f 
de ~ X - 2 ■ Le molécules-grammes qui traverseront LL de gauche à 
A s. 
droite seront au nombre de —X 
2 0 
Au total — - (s., 
20 v 2 
s,) molécules- 
grammes auront traversé LL de droite à gauche. 
Si nous faisons dx = A et si nous désignons s. 2 — s, par ds, nous 
pouvons donc exprimer le nombre des molécules-grammes qui 
pendant l'unité de temps traversent LL' de droite à gauche par : 
A . x A 2 ds 
20 ^ ^ ‘ 20 dx 
En divisant par le gradient de la concentration, nous obtenons 
une deuxième expression du coefficient de diffusion, à savoir : 
D = 
A 2 
20 
( 2 ) 
En égalant (1 bis) et (2) nous arrivons à la relation fondamentale : 
A 2 RT 
20 Np 
( 3 ) 
