LES COLLOÏDES 
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Perrin et observées au microscope dans des conditions per- 
mettant de déterminer directement le déplacement moyen 
A des granules pour un temps 0. D'autre part, Perrin 
démontra expérimentalement que la résistance de frotte- 
ment p opposée par un liquide de viscosité N à des 
granules de rayon r obéit à la loi de Stokes et est donc 
donnée par G-^rn. En introduisant cette valeur de p dans 
l’équation précédente et en transformant légèrement 
celle-ci, nous obtenons donc finalement : 
v _ eRT 
— 3A 2 Trr 
Si, comme le faisait Perrin, on étudie dessus pensions 
de granules dont les rayons r sont bien égaux et bien 
déterminés, le second membre de cette équation ne ren- 
ferme que des grandeurs accessibles à l’expérience. Le 
premier membre de cette même équation est la grandeur 
N formant la constante d’Avogadro, c’est-à-dire le nombre 
absolu des molécules dans la molécule-gramme. 
Par cette méthode Perrin a obtenu pour N des valeurs 
voisines de 7 X 10 3 . Le fait que ce résultat concorde 
d’une manière surprenante avec les valeurs de N calculées, 
soit par Perrin, soit par d’autres, en suivant plusieurs 
méthodes basées sur des principes entièrement différents, 
prouve d'une manière éclatante qu'il est légitime de 
considérer le mouvement brownien des granules micro- 
scopiques et aussi, par conséquent, celui des submicrons 
colloïdaux comme étant de même nature que le mouvement 
moléculaire admis par les théories cinétiques. 
Au point de vue de l’étude des colloïdes, cette conclu- 
sion est grosse de conséquences. En effet, s'il est légitime 
de considérer chaque particule uitramieroscopique comme 
une grande molécule, le poids des particules d’une sub- 
stance dispersée à l’état colloïdal peut être déterminé de 
la même manière que le poids moléculaire d’une substance 
