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dérivé, descend, longe la paroi et le fond du tuyau, et 
atteint enfin le courant initial. 
La condensation produite par l’invasion du courant ini- 
tial, a atteint une hauteur qu’il est difficile, sinon impos- 
sible, de déterminer expérimentalement. 
Quatrième phase. — Le courant dérivé, qui devient le 
courant sortant , traverse le courant initial et 'le fait 
fléchir au dehors (fig. 11, D). Il a besoin, pour ce travail, 
d’une force convenable : cette force, il la doit à l’énergie 
de l’appel exercé par la raréfaction produite au fond du 
tuyau pendant la première phase. 
Le courant extérieur gagne en volume et en force. Le 
courant injecté perd tout ce que le précédent gagne. 
Le courant extérieur et le courant sortant sont, à la 
vue, confondus dans la plupart des tuyaux ; ils montent 
de concert le long de la paroi et prennent un développe- 
ment qui dépasse la section transversale du tuyau. Il y 
en a cependant où l’on peut distinguer l’un des courants 
de l’autre. Cela tient à des causes que je ne détaillerai 
pas ici, parce que ces courants n’ont pas d’influence sur 
la formation ou, plutôt, sur la mise en vibration du son le 
plus bas émis par le tuyau. 
La saillie du courant dérivé, la déviation du courant ini- 
tial vers l’extérieur et la diminution du courant injecté qui 
en résulte, ont amené, au bas du tuyau, une raréfaction 
qui se propage à la suite de l’onde condensée qui l’a pré- 
cédée. C’est une onde raréfiée, qui se propage à la suite de 
l’onde condensée. 
Cinquième phase . — L’affaiblissement du courant dérivé, 
que nous avons constaté dans la phase précédente, per- 
met au courant initial de reprendre, ou à peu près, la 
direction qu’il avait dans la troisième phase. Le courant 
extérieur perd le volume et la force que la saillie du cou- 
rant sortant lui avait prêtés. Ce volume et cette force sont 
