l’analyse DES RADIATIONS LUMINEUSES. 527 
Chacun de ces milieux propage le son avec une vitesse 
propre qui dépend de ses qualités et de ses conditions 
physiques. Si nous désignons par V cette vitesse de pro- 
pagation dans un milieu donné, par N le nombre de 
vibrations que le corps sonore exécute en une seconde, par 
T la période, ou la durée d’une de ces vibrations, et par 
A l’étendue de la propagation de vitesse uniforme V pen- 
dant la période T, nous aurons la relation A — VT, ou 
A = puisque N fois T valent une seconde. Le nombre N 
s’appelle la fréquence , et le nombre A la longueur cïonde, 
dans le milieu considéré, du son correspondant. Le nombre 
N ou le nombre T caractérisent la tonalité du son, quel 
que soit le milieu propagateur; le nombre A ne peut servir 
au même but qu’à la condition d’indiquer la nature et les 
conditions physiques du milieu. 
Lorsque plusieurs sons ébranlent simultanément un 
même milieu élastique, les ondes qu’ils y provoquent 
s’enchevêtrent, se superposent, interfèrent : chaque élé- 
ment atteint du milieu obéit à chaque instant aux sollici- 
tations simultanées qui lui sont transmises ; il les totalise, 
sans les confondre, dans leur effet résultant. 
Ces sollicitations étant des grandeurs dirigées, il est 
possible de les provoquer de telle façon que certaines 
parties du milieu doivent, pour leur obéir, rester définiti- 
vement au repos : l’énergie du milieu sera nulle en ces 
points ; on y aura réalisé le silence en y accumulant les 
sons ; tandis qu’en d’autres parties du milieu, les sollici- 
tations simultanées, toujours de même direction, ajoute- 
ront simplement leurs effets : l’amplitude vibratoire y 
atteindra son maximum, et l’énergie du milieu y sera plus 
grande que partout ailleurs. Ce sont là deux cas particu- 
liers très importants de l’interférence des sons. 
Toutes ces notions, qui découlent immédiatement des 
faits observés, sont applicables, par hypothèse, à la lumière. 
On considère le globe du soleil, ou le vulgaire éventail 
