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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
d’onde 1 correspondante ; en d’autres termes, n doit pou- 
voir s’exprimer en fonction de et c’est cette expression 
qui traduira la loi de la dispersion pour le milieu consi- 
déré. Elle devra nous donner n = 1 , pour toutes les 
lumières — donc quelle que soit la longueur d’onde A — 
dans Y éther du vide ; elle devra nous donner des valeurs 
croissantes de n, quand on passera de la lumière rouge à 
la lumière violette — donc quand 1 diminuera — dans 
tous les milieux pondérables transparents qui présentent 
la dispersion régulière ; elle devra enfin pouvoir se plier 
au phénomène des dispersions anormales que présentent 
certains milieux transparents qui séparent les radiations 
composantes en brouillant l’ordre des couleurs prisma- 
tiques. C’est cette loi, et l’interprétation de ces anomalies 
qu’ont recherchées les plus grands géomètres à la suite de 
Cauchy, et dont ils se sont efforcés de dégager l’expression 
en recourant à des hypothèses sur l’élasticité et la struc- 
ture de l’éther intramatériel. 
Mais laissons ces considérations théoriques, et reve- 
nons aux recherches expérimentales. 
Le dispositif adopté par Newton pour étaler le spectre 
solaire est devenu, entre les mains de ses successeurs, le 
speclroscope prismatique, appareil d’une fécondité mer- 
veilleuse, qui se prête également bien à l’analyse de la 
lumière des astres et à celle des sources lumineuses ter- 
restres. Il a permis d’aborder et de résoudre une foule de 
problèmes du plus haut intérêt ; nous n’insisterons ici que 
sur celui qui touche spécialement a notre sujet. 
Dans nos spectroscopes actuels, un collimateur à fente 
isole un faisceau très étroit des rayons à étudier et les 
transmet, par le chemin le plus avantageux, au système 
réfringent formé d’un ou de plusieurs prismes, travaillant 
de concert à disperser les radiations composantes; celles- 
ci pénètrent, à leur sortie des. prismes, dans une lunette 
d'observation : Yobjectif range, en un spectre, les images 
