LES TEMPÉRATURES THERMODYNAMIQUES. 1 1 3 
mique semble indiquer au contraire que l’absence totale de 
chaleur et, par suite, l’existence d’une température nulle 
mettrait les principes en échec. 
M. Pellat (î) fait remarquer en effet qu’une isotherme, 
correspondante au zéro absolu, maintenue par conséquent 
sans chaleur, ne peut être admise, parce que « l’existence 
d’une pareille isotherme serait en désaccord avec le prin- 
cipe de l’entropie, car une machine thermique fonctionnant 
suivant le cycle de Carnot, et ayant une source froide à 
zéro, fournirait du travail sans déposer de chaleur sur 
aucune source * . 
M. Lippmann partage cette manière de voir (2) ; il nie 
l’existence du zéro absolu, qui serait une température pour 
laquelle le réfrigérant ne recevrait rien, toute la chaleur 
prise au foyer étant transformée en travail ; « le réfrigé- 
rant ne se réchaufferait donc pas par le jeu de la 
machine ». 
M. Ariès estime aussi ( 3 ) que le zéro absolu ne peut 
avoir aucune existence réelle ; « un corps, se transformant 
suivant le cycle de Carnot entre le zéro absolu et une 
température quelconque plus élevée, ne prendrait ou ne 
verserait de la chaleur, suivant le sens du cycle, qu’à une 
seule source, ce qui 11’est pas possible ». 
L’argument qui suit nous paraît, sinon plus probant, 
du moins plus suggestif : il repose encore sur la considé- 
ration du cycle de Carnot. Ce cycle est réversible : 
parcouru dans un sens, le calorique tombe du niveau du 
foyer à celui du réfrigérant en produisant du travail, mais, 
en sens inverse, le cycle doit permettre de remonter du 
calorique du niveau inférieur au niveau supérieur, au prix 
d’une dépense de travail. Or, si le réfrigérant était au zéro 
absolu, on ne pourrait y puiser de la chaleur, puisqu’il 
(1) Pellat, Thermodynamique, p. 143; Paris, 1897. 
(2) Lippmann, Cours de thermodynamique , p. 97 ; Paris, 1880. 
(3) Ariès, Chaleur et énergie , p. 56; Paris, sans date (Encyclopédie 
Léauté). 
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