REVUE DES RECUEILS PÉRIODIQUES. 
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C’est seulement alors, en effet, lorsque cette correspondance existe, 
qu’on a le droit d étendre encore au delà l’usage de la formule, et de 
l’appliquer à la recherche de la température des corps inaccessibles et 
excessivement chauds, quelle que soit d’ailleurs leur température exacte. 
Les instruments de mesure employés par M. Rosetti dans ses recher- 
ches étaient une pile thermo-électrique et une boussole à réflexion de 
Wiedeman. 
Les sources rayonnantes ont été successivement, d’abord un cube de 
Leslie plein d’eau, puis un cube analogue en lames de fer, plein de mer- 
cure ; ce qui permit déporter la première série d expérience jusqu a 
300' 1 . 
Dans chacune d’elles M. Rosetti déterminait : 
1° La température ambiante ; 
2° La température de la face rayonnante ; 
3° L’excès de celle-ci sur celle-là ; 
4° La déviation de la boussole. 
Et il arriva à établir empiriquement la formule suivante : 
y = aT- (T-0) — b (T-0) 
dans laquelle y représente l’effet thermique produit par le rayonne- 
ment, et mesuré avec l’instrument thermométrique, T la température 
absolue du corps chaud qui rayonne, 0 la température absolue du 
milieu où est placée la pile, a et 6 deux coefficients instrumentaux, 
constants pour un même corps rayonnant, à toutes les températures. 
Restait à voir si cette formule, s’adaptant avec une exactitude 
suffisante de 0° à 300°, le ferait encore à des températures supérieures. 
Ici la difficulté se compliquait. 
Il fallait pouvoir déterminer avec rigueur la température du corps 
rayonnant et son pouvoir émissif à cette température. M. Rosetti déter- 
mina la première par des procédés calorimétriques ingénieux, dont on 
devine la disposition. Ingénieuse aussi est la méthode qu’il emploie pour 
déterminer le pouvoir émissif du corps rayonnant. 
Il plonge dans une même flamme non éclairante d’un brûleur Eunsen 
et dans des conditions identiques, un disque métallique, d’abord à 
surface nue, ensuite à surface recouverte de noir de fumée. 
La flamme, étant constante, communique dans les deux expériences 
une même température au disque immergé. Gomme elle est d’ailleurs 
diathermane, elle n’oppose aucun obstacle au rayonnement de ce même 
disque. 
Le rapport entre l’effet thermique de ce rayonnement dans le cas du 
disque nu, et dans le cas du disque noirci, donnait le pouvoir émissif 
du métal nu dans la flamme. 
