BIBLIOGRAPHIE. 
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Son point de départ, dans la théorie mathématique des phéno- 
mènes électro-magnétiques, est justement critiqué par M. Cornu. 
Il admet que l’action d’un élément de courant sur un pôle 
magnétique est réductible à celle d’un feuillet magnétique sur ce 
même pôle. Outre que ce point de départ est fort difficile à 
établir expérimentalement, il ouvre une voie artificielle, très 
obscure, et il vaut infiniment mieux partir de la loi de Laplace, 
si facile à établir, à moins qu’on ne préfère encore déduire 
celle-ci de l’hypothèse cl’ Ampère qui assimile les aimants aux 
solénoïdes. Au reste, dans une très bonne note, M. Cornu fait 
voir comment on peut tirer le principe de Maxwell de la loi de 
Laplace. Le chapitre 11 contient la théorie électrodynamique 
d’Ampère basée sur ses quatre expériences célèbres, avec 
quelques modifications dans la marche du calcul et la critique 
des différentes expressions proposées depuis pour l’action élé- 
mentaire. Dans le chapitre m, un des plus importants de 
l’ouvrage, l’auteur résume el discute avec une grande profondeur 
de vues les phénomènes et les lois de l’induction électrodyna- 
mique et électro-magnétique, tels que Faraday, Lenz, Helmholtz, 
Neumann, Weber les ont établis. Il s’attache surtout aux vues 
de Faraday, comparant, non seulement les résultats, mais les 
méthodes de recherche. Le fond de ces idées est toujours ceci, 
que la loi des courants engendrés par induction dans un con- 
ducteur linéaire est intimement liée au nombre des lignes de 
force magnétiques que traverse le circuit. Malheureusement, 
l’exposition pèche, comme toujours, par l’obscurité. 
La question de l’induction d’un courant sur lui-même amène 
Maxwell à présenter sa théorie dynamique des courants électri- 
ques, basée sur le principe de l’énergie. Devant faire usage des 
équations dynamiques de Lagrange, il consacre le chapitre v à 
démontrer à sa manière ces équations. Cet essai ne nous semble 
pas heureux : non seulement la marche suivie a l’inconvénient 
de passer par les formules d’Hamilton pour arriver à celles de 
Lagrange, mais, sous prétexte d'éviter les déductions purement 
analytiques, Maxwell substitue trop souvent des notions vagues 
à celles dont les géomètres ont formé le tissu solide et lumineux 
de la dynamique. Aussi M. Potier a-t-il fort bien fait d’ajouter, 
dans une note, la démonstration connue qui part du principe de 
d’Alembert. 
Les chapitres suivants présentent le développement de la 
théorie de Maxwell, trop complexe pour être même indiquée ici. 
Le chapitre x roule sur les unités électriques ; les chapitres xv 
