LA CONSTITUTION DE LA MATIERE 
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Une seconde se construira sans difficulté : les parti- 
cules électrisées en mouvement constituent un courant 
électrique ; or, les courants sont déviés par les 
aimants. Si donc on fait passer le flux cathodique entre 
les pôles d’un aimant de puissance connue (ffig. 4), on 
obtiendra une nouvelle déviation D 2 , dont l’importance 
dépend des trois mêmes inconnues : charge, masse et 
vitesse des particules cathodiques (i). 
Fig. 4. 
Encore un pas et le problème serait résolu ; mais il 
fut moins facile à franchir. A Wilson revient l’honneur 
d’avoir établi cette troisième équation sur des bases 
expérimentales vraiment prodigieuses d’ingéniosité. 
(1) La force déviante produite par un champ magnétique d’intensité H sur 
un courant d’intensité i est égale au produit Ht. Or, l'intensité d’un courant 
résultant du déplacement d’une particule chargée est égale au produit de sa 
charge e par sa vitesse v. Nous remplaçons donc en (2) le facteur P par Hcr, 
ce qui donnera : 
H crL 2 = HeL 2 
2m t' 2 2m v 
(5) 
Encore une fois, les termes exprimés par des majuscules sont mesurables. 
Supposons, par exemple, que notre tube ayant encore 20 centimètres de 
longueur, la déviation D 2 produite dans un champ magnétique de 4,8 gauss 
ou de o t' ii T ü T unités électrostatiques soit de 3 centimètres ; la dernière 
o X 1 U 1 
-équation devient : 
3 = 
4,8 
3 X 10 lü 
e X 400 
2 mv 
ou 
— = 9375.10*. 
mv 
( 6 ) 
