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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
réduite à la moitié de celle qu’on trouve au niveau du 
sol, fait d’ailleurs observé directement, la pression 
particulière de l’hydrogène n’y perdrait encore que 
moins du vingtième de sa valeur. Gela revient à dire 
qu’en nous élevant à 5 km. nous aurons laissé au- 
dessous de nous la moitié de l’azote et de l’oxygène qui 
constituent la presque totalité de l’air, mais seulement 
le vingtième de la quantité totale d’hydrogène qu’il 
contient. Par conséquent, les couches situées plus haut 
renferment l’autre moitié de l’air atmosphérique total, 
et les dix-neuf vingtièmes de l’hydrogène : la propor- 
tion de celui-ci est donc considérablement renforcée. 
A cette hauteur néanmoins et dans toute la tropo- 
sphère, nous l’avons dit, les vents combattent la strati- 
fication et maintiennent l’uniformité du mélange. Mais 
les conditions changent dans les régions calmes de la 
stratosphère. C’est à 70 km. environ que la pression 
particulière de l’hydrogène tombe à la moitié de sa 
valeur au niveau du sol, tandis qu’à cette altitude celle 
de l’air est dix mille fois plus faible. Ici nous voyons 
croître très rapidement la concentration relative de 
l’hydrogène : il en reste encore la moitié du total, 
tandis que le mélange azote et oxygène est réduit au 
dix-millième. 
Nous voici donc en présence de trois causes d’hétéro- 
généité de l’atmosphère : les vents, la température et 
les changements de composition. Toutes trois font varier 
la vitesse de propagation du son et se prêtent par là à 
l’édification d’une théorie des phénomènes acoustiques 
qui sont l’objet de ce travail. La formule qui relie la 
vitesse du son à la température est bien connue. C’est, 
en mètres, V = 331 \/ i -y a t, t étant la température en 
degrés centigrades, a la constante des gaz. Quant à la 
vitesse du vent, elle s’ajoute algébriquement à la vitesse 
de propagation, ce qui paraît assez naturel a jiriori et 
a d’ailleurs été vérifié par Fujiwhara. Enfin, dans la 
