GOMMENT ON ENTENDAIT LE CANON 
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h la hauteur à laquelle cette trajectoire aura été 
relevée après le parcours dont la projection horizon- 
tale est d. Nous aurons, d’après une propriété élémen- 
taire bien connue : d = \fh(2r — h), et puisque les arcs 
parcourus sont proportionnels aux vitesses, les rayons 
r et /nies arcs commençant au sol et à la hauteur k 
le seront aussi. 
Soient alors les conditions atmosphériques suivantes : 
température 10° au sol,0° à 3 km., vent nul. La seconde 
relation nous donnera tout d’abord r = 168 km. 
En l’introduisant dans la première, nous trouvons 
d — 31,6 km. Ce qui signifie qu’un rayon sonore par- 
tant horizontalement de la source sera parvenu à 
3 km. de hauteur à la distance 31,6 km. de l’origine. 
Supposons maintenant sur les 3 km. suivants une 
inversion qui ramène la température à 10° : le rayon 
recevra une courbure inverse qui le rendra de nouveau 
horizontal à6 km.de hauteur, après un second parcours 
de 31,6 km. En vertu de la symétrie, dans le cas idéal 
choisi, il reviendra finalement au sol en décrivant des 
courbes inverses des précédentes, après un parcours 
total en projection horizontale de 126,4 km. Avec des 
différences de températures plus fortes que l’exemple 
extrêmement modéré choisi, nous obtiendrions aisé- 
ment des portées deux ou trois fois plus considérables. 
Par un calcul également facile, dont nous laissons 
le soin au lecteur demeuré encore sceptique, on se 
convaincra semblablement que les vitesses des vents 
observées en fait suffisent, et au delà, pour produire 
les effets demandés par la théorie. Rien n’empêche 
d’ailleurs d’admettre plusieurs ondulations successives 
des rayons sonores entre le sol et le niveau de retour, 
comme le suggérait déjà M. van Everdingen à propos 
du bombardement d’Anvers. On aurait donc plusieurs 
zones de silence successives, mais de peu d’étendue, 
qui ne pourraient évidemment être distinguées que 
