LA NOTION ET LA MESURE DE LA FORCE 331 
aussi simple que possible, on doit rapporter les mouve- 
ments, non plus aux axes héliocentriques définis à l’oc- 
casion des lois de Kepler, mais aux axes stellaires eux- 
mêmes. Quand il en est ainsi, la formule (1) généralisée 
est de la forme 
Dans cette formule (2 ),j est — nous le répétons — 
l’accélération de la planète par rapport aux axes stel- 
laires ; r est le rayon vecteur allant du Soleil à la 
planète étudiée; /'M est le /'M qui intervenait dans la 
formule (1) ; a, sont, à l’instant considéré, les dis- 
tances des diverses planètes à celle dont on étudie le 
mouvement ; m',.... sont des nombres propres à ces 
diverses planètes (autres que celle dont on étudie le 
mouvement), de même que M est un nombre propre au 
Soleil. Enfin, de même que est un vecteur dirigé 
de la planète vers le Soleil, de même sont des 
vecteurs dirigés de la planète étudiée vers les planètes 
qui en sont distantes des quantités respectives A 
Le second membre de l’égalité (2) constitue donc la 
somme géométrique ou la résultante de plusieurs vec- 
teurs. Nous avons dit antérieurement comment on 
forme une pareille somme. 
La relation (2) s’applique à une première planète 
dont on étudie, par hypothèse, le mouvement. Les 
accélérations des autres planètes sont fournies par 
des relations analogues à (2) et il en est de même de 
l’accélération du Soleil ('). 
(1) Au lieu de (2), il vaudrait mieux écrire : 
où le terme nouveau j», introduit dans le second membre, est supposé le 
même pour le Soleil et les diverses planètes à un instant donné. 
Au point de vue de l’étude qui nous occupe spécialement (étude des mou- 
