COMMENT ON ENTENDAIT LE CANON 
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avec cependant un nombre un peu plus grand de cas 
d’audition par vent à composante E. 
Devant ces exemples, qu'on pourrait multiplier, on 
comprend que les auteurs allemands s’attachent pres- 
que exclusivement dans leurs essais de théorie, à l’in- 
fluence des variations de température, et que du côté 
français et anglais, on se soit préoccupé davantage de 
l’action du vent. Gomme on l’a fait observer (par 
exemple Noelke, loc.cit.), les inversions de température 
àquelques kilomètres de hauteur qui favorisent le retour 
des ondes sonores ascendantes, sont fréquentes en 
hiver au-dessus du continent, et très rares en été ; 
d’autre part, en hiver, il y a moins de courants chauds 
verticaux qui troublent la transparence acoustique du 
milieu atmosphérique. Il n’est donc pas étonnant que 
le maximum des cas d’audition lointaine coïncide avec 
la saison froide, et l’explication météorologique pour 
les pa} r s situés au N et à l’E du front semble entière- 
ment satisfaisante. 
M. V anderlinden a remarqué aussi dans la plupart 
des cas étudiés par lui, « une forte humidité de l’air et 
une nébulosité intense ». Cette constatation est intéres- 
sante, mais elle ne semble avoir de signification que 
par son rapport avec la température. Par elle-même, 
en effet, la vapeur d’eau de l’atmosphère n’exerce 
qu’une influence minime sur la vitesse de propagation 
du son. Mettons, par exemple, que sa force élastique 
soit 0,76 cm ou un centième d’atmosphère, ce qui est 
beaucoup pour la saison d’hiver. Sa densité relative 
étant 0,622, il est aisé de calculer celle du mélange 
vapeur-air, soit 0,99. De là, par la proportionnalité 
inverse qui relie la racine carrée de la densité à la 
vitesse du son, on tire V = 331,66 yd -f at au lieu de 
331 yl -\-ot dans l’air sec. La différence est insigni- 
fiante. Mais la vapeur d’eau a une influence marquée 
sur la distribution des températures. En hiver, notam- 
