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des , par laquelle ils tendent à occuper un efface plus grand. 
Tout corps expanfible eft auffi coinpreffible. 
De l’expanjibïlité en elle-même , de fes loix & de [es effets. 
Principe de l’expanfibilité : Newton l’a quelquefois défigné 
par le terme de répulfion. La loi qui exprime le rapport des 
condenfations à la force comprimante , & celle qui exprime 
le rapport de la force répulfive à la diftance des particules , 
font relatives l’une à l’autre : l’une étant donnée , il eft aifé 
de .trouver l’autre. La même quantité de fluide étant fuppo- 
fée , 8c la condenfation inégale , le nombre des particules 
fera le même dans des efpaces inégaux ; Sc leuf diftance me- 
furée d’un centre à l’autre , fera toujours en raifon des racines 
cubiques des efpaces , ou en raifon inverfe des racines cubi- 
ques des condenfations. VI. 274. b. Soient deux cubes égaux , 
mais remplis d’un fluide inégalement condenfé ; Newton dé- 
montre que la preflion du fluide fur chaque face des deux 
cubes , eft toujours le produit du quarré des racines cubi- 
ques des condenfations , ou du quarré inverfe de la diftance 
des. particules, par la fonélion quelconque delà diftance, à 
laquelle la répulfion eft proportionnelle. Méthode pour con- 
noître la loi de la répulfion. Cette loi ne peut avoir lieu que 
dans une certaine latitude moyenne entre l’extrême compref- 
fion 8c l’extrême expanfton. Ibid. 275. a. Quel eft le terme 
de la compreflion auquel la loi de la répulfion doit commen- 
cer à être troublée^ Des altérations que cette loi doit fubir 
stux approches du dernier terme de fexpanfion. Il eft dans 
l’analogie de penfer que ce dernier terme eft préparé de loin 
par une efpece de correéfion à la loi du déeroiffement de la 
force. Ibid. b. Les obfervations prouvent que la loi des con- 
denfations proportionnelles aux poids dont l’air eft chargé , 
ceffe d’avoir lieu dans les derniers extrêmes de compreflion 
Sc d’expanfion , voyeq_ Atmofphere. Tout corps expanfible eft 
élaftique ; mais tout corps élaftique n’eft pas expanfible. 
Différence entre l’expanfibilité 8c le reffort : ces deux pro- 
priétés font confidérées comme deux efpeces appartenant à 
l’élafticité , confidérée comme genre. A la réferve d’un petit 
aiornbre d’effets , l’expan'fibilité 8c le reffort n’ont prefque 
arien de commun. La première appartient à un fluide , dont 
les parties tendent à s’éloigner ; 6c la fécondé à un folide , 
dont les parties tendent à fe rapprocher. Ibid. 276. a. Il n’y 
a & ne peut y avoir dans la nature que ces deux efpeces 
d’élafticité. L’expanfibilité eft le principe des loix qui s’obfer- 
vent , foit dans la retardation du mouvement des corps qui 
iraverfent des milieux élaftiques , foit dans la naiffance 8c 
la tranfmiflion du mouvement vibratoire excité dans ces 
mêmes milieux. 
De l’expanfibilité confidérée phyfiquement ; des fubflances 
•auxquelles elle appartient , des caujes qui la produifent ou qui 
V augmentent. L’expanfibilité appartient à l’aîr , & à tous les 
corps dans l’état de vapeur. Plufteurs corps folides , liquéfiés 
par la chaleur , font fufceptibles aufli d’expanftbilité. Il en eft 
même très-peu , qui , fi on augmente toujours la chaleur , 
ne deviennent à la fin expanfibles , foit en tout , foit en partie! 
Ibid. b. Divers faits généraux que nous préfentent l’énuméra- 
tion des différens corps expanfibles , 6c l’examen des circon- 
ftances dans lefquelles ils acquiérent cette propriété. L’ex- 
panfibilité paroit n’appartenir conftamment qu’à l’air : celle 
des autres corps eft l’effet d’un certain degré de chaleur. Le 
degré de chaleur qui rend une fubftance expanfible , eft un 
point fixe qui ne varie jamais. Divers phénomènes o’bfervés 
dans une même fubftance , lorfqu’on l’applique fucceffive- 
xnent à différens degrés de température : exemple tiré de 
ce qu’on obferve par rapport à l’eau. De l’expanfibilité de 
l’eau. Suppl. III. 469. a. Ou peut regarder tous les corps 
comme autant de thermomètres , dont tous les états 8c les 
volumes poflïbles marquent un certain degré de chaleur. 
VI. 277. a. La chaleur augmente tous les corps , tant folides 
que liquides ; leur fufton 6c leur vaporifation ne font que des 
nuances de l’aftion de cette caufe. L’expanfibilité eft donc 
l’efiet d’une caufe méchanique , dépendante des loix de l’im- 
pulfton. L’expanfibilité de l’air n’a pas d’autre caufe que celle 
des vapeurs , c’eft-à-dire , la chaleur. Ibid. b. L’auteur prouve 
qu’il eft impoflible que les parties de l’air fe rèpouffent par 
une force inhérente 6c mathématique ; parce que , ft cela 
étoit , l’attra&ion , confidérée jufqu’ici comme la force do- 
minante dans les efpaces , feroit au contraire prodigieufe- 
ment furpaffée par la répulfion. Les particules de l’air font 
des corps d’une nature femblable aux autres , 6c affujettis 
aux mêmes loix ; donc la répulfion des parties de l’air s’exerce 
comme dans les autres corps , p ar une caufe méchanique! 
Ibid. 278.. a. Chaque partie de la répulfion croît 6c décroît 
en même raifon que la répulfion totale , c’eft-à-dire en rrifnn 
inverfe des diftances. Raifonnement d’analogie qui démontre 
que l’expanfibilité de l’air ne peut avoir d’autre 4 caufe que la 
chaleur. L’êxpérience met tous les jours fous les yeux des 
phyficiens , de l’air qui n’eft en aucune maniéré expanfible * 
cet air* retenu dans les corps les plus durs, 8c privé de 
toute expanftbilité , eft précifément dans le cas de l’eau qui 
combinée clans les cprps , n eft plus fluide , & ceffe d’être 
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expanfible à des degrés de chaleur très-fupérieufs aü degré dê 
l’eau bouillante , comme l’air ceffe de l’être à des degrés de 
chaleur très-füpérieurs à celle de l’atmofphere. Ibid. b. Ana- 
logie entre 1 expanfibilite de l’air 6c celle de l’eau , qui mon- 
tre qu on a raifon de regarder l’air comme un fluide aâuelle* 
ment dans 1 état de vapeur , 6c qui n’a befoin, pour y per* 
„v rer , que d un degré de chaleur fort aü-deffous du plus 
grand froid connu Hypothefes fur la caufe de i’expanfibi- 
hte de 1 air , qui fe trouvent renverfées par les faits 6c les 
raifonnemens qu on vient d alléguer. Ibid. 279. L’éle&ricité 
eft une autre caufe , capable , comme la chaleur , d’écarter 
les parties du corps , 6c de produire une véritable répulfion. 
Expériences qui le montrent. On fera peut-être étonné de 
voir diftmguer ici la répulfion produite par lelë&iviré de 
celle dont la chaleur eft la véritable caufe ; mais rien n’eft 
plus mal fonde’ que cette identité prétendue entre le fluide 
électrique 6c 1 élément de la chaleur. Raifonnemens fur lefi 
quels cette affertion eft appuyée. Ibid b. On n’a point en- 
core failles obfervations néceffaires pour décider fi l’éle&rri 
cite agit comme la chaleur , fuivant la loi de raifon inverfe 
des diftances. Secours qu on pourra tirer pour la folution de 
cette queftion de 1 infiniment appellé éleélrometre. Il ne pa- 
roit pas par 1 expenence que f’élearicité feule pût rendre 
expanfible aucun corps de la nature. On fe tromperoit beau- 
coup, fil on jugeoit de fes forces abfolues par la grandeur 
6c la vidence de fes effets apparens. Tous les phéfiomenes 
de 1 elecfncite ne viennent que du défaut d’équilibre dans le 
partage du fluide entre les différens corps -, 6c de fon réta- 
bliffement fubit. Md. 280 Ainfi la prodigfeufe aéfivité de 
ce fluide ne décidé rien fur la quantité de répulfion qu’il eft 
capable de produire , 6c nous femmes fondés à regarder la 
chaleur comme la vraie caufe de l’expanftbilité 
De V expanfibilité , comparée dans les différentes fubflances 
auxquelles elle apportant .Comparaifon delà loi d’expanfibilité 
dans les différens corps. Il paroît prefque impoflible de s’affu- 
rer direélement par 1 expérience qu’elle eft dans tous les 
corps la même que dans l’air. Des vapeurs élaftiques pro- 
duites par la pâte ne farine , ont occupé , par une ex D é- 
rience de M. Muffchenbroek . un efpace P q X e fois XX. 
Difficultés attachées a cette expérience , qui empêchent de 
la regarder comme concluante. Ibid, b . D’un coté la cha 
leur étant la caufe de l’expanfibilité dans tontes les’fubftan- 
ces connues, on ne peut guere fe défendre de croire que 
cette caufe agit dans tous les corps , fuivant la même loi; 
de 1 autre , on peut dire que l’eau élevée dans l’air par la 
Ample voie de vaporifation [ obfervation fur le mot de 
vaporijation , employé dans cet endroit. VI. 927 a 1 n’eft à 
proprement parler .expanfible, que par l’expanfibilité propre 
de 1 air , 6c peut etreaffujettie à la même loi , fans qu’on 
puiffe en conclure qu elle ne fuivît des loix différentes , ft 
1 action de la chaleur lui etoit immédiatement appliquée. Autre 
confidération qui montre la poflibilité d’une loi différente 
pour a répulfion dans les différens corps ; Ibid. 281. cepen- 
dant 1 opinion qui admet la loi de répulfion la même dans 
tous les corps., paroit la plus vraifemblable ; mais il s’en faut 
bien qu il y ait la meme uniformité entr’eux par rapport au 
degre de chaleur dont ils ont befoin pour devenir expanfibles. 
1 able par laquelle on pourroit repréfenter l’ordre de vapori- 
lationdes corps. Faits généraux qui doivent former la théorie 
phyfique de cet ordre. Ibid. b. [ autre obfervation à join, 
dre. VI. 927. b Le point de vaporifation de chaque corps 
eft celui ou la force répulfive , produite par la chaleur! 
commence a furpaffer les obftacles qui rerenoient les parties 
des corps les unes auprès des autres : ce fait général com- 
prend tous ceux qui viennent d’être rapportés. Quel doit 
etre le terme de vaporifation d’un mixte. L’ordre de vapori- 
lation des corps doit etre principalement relatif à l’union qui 
attache les unes aux autres les molécules des corps • c’eft ce 
que confirme l’expérience. Ibid. 282. *. [ il f e trouve ici une 
propofition faufle , fur laquelle on peut lire la remarque con- 
tenue. VI. 927. b.\. Si 1 on compare le degré d’expanfion que 
chaque corps reçoit par l’application d’un nouveau degré de 
chaleur , 8c le rapport qui en ïéfultera de fon volume à fon 
poids , cet ordre d’expanfibilité des corps , confidéré fous ce 
point de vue , fera très-différent de l’ordre de leur vapori- 
fation. Tel corps qui demande, pour devenir expanfible , un 
beaucoup plus grand degre de chaleur qu’un autre , reçoit 
pourtant d un mêm C degré de chaleur une expanfion beau* 
coup plus confiderabie. L expérience le vérifie d’une maniéré 
bien fenfible dans la comparaifon de l’expanfibilité dèTeatt 
6c de celle de l’air. Ibid. b. L’application de notre théorie à 
l’air 6c à l’eau fuppofe que les particules de l’eau font beau- 
coup plus légères que celles de l’air ; mais il ne s’enfuit nulle* 
ment de là , que ce corps ait befoin d’un moindre degré d« 
chaleur pour être rendu expanfible. La petiteffe des parties 
doit d’abord retarder la vaporifation , puis augmenter l’ex- 
panfibilité , quand une fois les corps font dans l’état de 
vapeur. Un degré de chaleur , qui ne fuffiroit pas pour ren- 
dre un corps expanfible , peut fuffire pour le maintenir dans 
