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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
I est le moment d’inertie du globe homothétique supposé, 
lequel est lui-même proportionnel à MR 2 . 
On a donc 
(2) "J 1 x MR 2 = constante. 
U 
D’après la troisième loi de Kepler, on a aussi 
4tt 2 
- 2 - X R 3 = constante ; 
par suite 
ou 
(3) 
Wt 2 
e 2 
a 2 = KR. 
C’esl l’équation d’une parabole dont l’axe est parallèle à l’axe 
des R. 
Elle est vérifiée par les valeurs de a et de R données dans les 
tableaux précédents pour les systèmes de Jupiter et de Saturne; 
elle le serait aussi pour le système solaire qui n’a pas subi 
l’action retardatrice des marées (J). Donc, de deux choses l’une : 
Ou la loi de contraction restant la même pour tous les systèmes, 
l’influence des marées a été négligeable dans les systèmes pla- 
nétaires; ou bien, dans ces derniers systèmes, la rotation, 
retardée par la marée, a été accélérée par une condensation 
(1) Pour le système solaire, la formule ne s’applique pas aux grosses pla- 
nètes. En effet i’équation (21 n’est qu’approchée. Ce (|ui est constant ce n’est 
pas le moment de rotation de la nébuleuse proprement dite, séparée de ses 
anneaux; c’est celui du système tout entier. Dans les systèmes planétaires, 
les moments des satellites peuvent être négligés; le plus grand de tous, de 
beaucoup, pour le système de Saturne est celui de Titan, le sixième satellite; 
il ne dépasse pas la l(JO e partie de celui de la planète, les autres sont insi- 
gnifiants. Mais, dans le système solaire, la presque totalité du moment de 
rotation (0,966) est déterminée par le mouvement des quatre grosses planètes. 
\ partir des planètes télescopiques jusqu’à Mercure, le moment de rotation 
de la nébuleuse solaire ne diffère pas beaucoup de celui du système ainsi 
réduit. 
L’équation (2) s’appliquerait presque rigoureusement au système de Saturne, 
si, après le cinquième satellite, on augmentait la constante de environ. 
Cela n’aurait d’autre effet que de modifier un peu la parabole a s = Kl! sans 
rien changer à nos raisonnements. 
