BIBLIOGRAPHIE. 
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astres entre eux. Pour peu que l’on ait acquis sur les bancs 
quelques notions de trigonométrie élémentaire, on arrive sans 
trop de peine à se figurer, à concevoir que, connaissant la lon- 
gueur du diamètre de la Terre ou de son orbite, on puisse 
mesurer les angles formés par ces longueurs et les rayons visuels 
joignant leurs deux extrémités au centre de l’astre dont on veut 
déterminer la distance, et, de ces mesures, connaître sa parallaxe. 
La notion de la masse ou plutôt du poids des astres est plus diffi- 
cile à saisir. Le poids d’un corps quelconque à notre portée cor- 
respond à l’effort nécessaire pour le soutenir au-dessus du sol 
terrestre et l’empêcher d’y tomber. Mais comment concevoir et 
surtout mesurer le poids de la Terre elle-même et des astres 
tels que la Lune, le Soleil, les planètes, etc? Cette difficulté pro- 
vient de l’habitude où l’on est de ne considérer le poids ou la 
masse des corps qu’à ce seul point de vue particulier de l’effort 
nécessaire pour les soutenir élevés au-dessus de terre. On com- 
prend aisément que la masse d’an objet soit déterminée par son 
poids : si l’on considère, par exemple, trois sphères ou billes de 
rayon égal, mais faites de matières différentes, de telle sorte que 
la billeapèse i ,1a bille b pèse 2 , et la bille c pèse 3, on saisit tout 
de suite que, de ces trois objets, le second a une masse double, 
et le troisième une masse triple de la masse du premier. Mais 
comment déterminer le chiffre exprimant le rapport de la masse 
du globe terrestre à la masse du globe lunaire, ou du globe 
solaire, ou de tout autre astre? En généralisant la notion de 
masse par l’introduction de la considération des mouvements 
qu’une force donnée peut produire sur des corps différents. Une 
force constante, agissant sans interruption sur un mobile, s’ajoute 
sans cesse à elle-même et produit une accélération uniforme 
dans la vitesse de ce mobile; et l’on démontre en mécanique 
que la valeur de cette force est représentée par le produit de la 
masse du mobile multipliée par l’accélération de sa vitesse. Si 
donc l’on connaît deux de ces trois termes, on peut en déduire 
le troisième. Or on connaît la valeur des forces composantes dont 
la résultante est le mouvement de translation des planètes et 
satellites chacun sur son orbite. La Lune, par exemple, si on la 
suppose, abstractivement, soumise à la seule attraction de 
la Terre en un point donné de son orbite, se dirigerait en ligne 
droite vers la Terre d’une quantité connue en l’unité de temps : 
si au contraire on suppose notre satellite, à partir du même 
point, soumis à la seule vitesse qu’il possède, il se dirigerait 
suivant la tangente à l’orbite en ce point. En réalité, il aura par- 
