VARIÉTÉ 
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» Il a semblé à l'auteur de ce bulletin que, dans cet ordre 
d’idées, les mouvements intestins de translation qui constituent 
l’état calorifique des gaz, des vapeurs et des liquides pouvaient 
très bien rendre raison des faits constatés par l’expérience. Dans 
une bulle gazeuse, par exemple, des pressions intérieures iné- 
gales, d’intensité finie, exercées au même instant sur les diffé- 
rents points de l’enveloppe liquide, et dont la résultante, ou 
pour parler plus exactement, certaines valeurs maxima de la 
force résultante changeraient de sens après des intervalles de 
temps très courts, mais appréciables, suffiraient certainement à 
expliquer le phénomène des mouvements browniens. Or la 
théorie dynamique des gaz actuellement reçue nous force à 
admettre, dans les petites bulles, de telles pressions et de telles 
résultantes. 
» En effet, l’égalité des pressions normales qu’une masse de 
gaz exerce sur les différents points de son enveloppe et ce qu’on 
appelle aujourd’hui, dans la théorie du mouvement du radio- 
mètre, la communication intégrale des pressions au sein de la 
masse, sont des phénomènes corrélatifs dépendant d’une même 
condition physique. Tous deux exigent pour se produire que les 
dimensions du vase soient incomparablement [tins grandes que 
la longueur moyenne du trajet des molécules entre deux chocs 
consécutifs. Les expériences de M. Crookes et de M. Finkener 
sur le radiomètre nous ont fait connaître les valeurs du rapport 
des dimensions du vase au trajet moyen des molécules pour 
lesquelles la communication intégrale des pressions cesse à 
l’intérieur de la masse gazeuse ; l’égalité des pressions sur les 
parois du vase ou sur l’enveloppe cesse donc en même temps. 
Dans les petites bulles soumises aux mouvements browniens, la 
valeur du rapport dont il est ici question peut être évaluée très 
facilement à l’aide de mesures micrométriques. Les résultats 
fournis par le microscope concordent parfaitement avec ceux 
des recherches radiométriques. 
» Au reste voici, sur ce sujet, quelques chiffres qui me 
paraissent de nature à lever tous les doutes. 
» A la pression normale et à la température 0°, une bulle ■ 
d’air avant un diamètre de -,. n de millimètre renferme environ 
oUO 
16 x 1 0 6 molécules. En admettant que ces molécules gazeuses 
viennent rencontrer la surface de la bulle en même temps, on 
obtiendra 1600 chocs, suivant les diverses directions, pour 
chaque 10 000 n de la surface. A la pression de la vapeur renfer- 
