356 
REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
>ible. parce que l'ensemble de la masse émergente était 
aussitôt soumis à des forces élastiques de traction qui la 
faisaient dévier vers l’axe de figure, de maniéré qu’on 
obtenait une sorte de sac liquide au lieu d'une lame 
cylindrique. 
En 1890, dans notre troisième note (1), nous avons 
tâclié d'expliquer les particularités des nappes de 
Savart . étudiées successivement par Hagen, Tyndall, 
J. Plateau, Boussinesq et moi-même en 1878. Les 
différentes phases du phénomène sont très intéressantes 
et méritent d’être décrites en détail, à cause de la 
confirmation qu’elles apportent à notre théorie. 
Première phase : « Sous une charge initiale de 
2 mètres, l’eau, d’abord parfaitement calme, tombe sur 
un disque horizontal de 27 mra de diamètre et placé à 
2 ) mm de distance à l’orifice dont le diamètre est de 
1 Omni . \p r bs le choc, il se produit une nappe circulaire 
et continue, dont le diamètre est d'environ 60 centi- 
mètres. La partie centrale est mince, unie et transpa- 
rente, mais son pourtour a une plus grande épaisseur, 
est trouble, et offre l'aspect d’une zone annulaire recou- 
verte d'un grand nombre de stries rayonnantes, cou- 
pées par d’autres stries, mais circulaires qui projettent 
au loin une multitude de gouttelettes. » 
Pour expliquer cette phase, nous avons raisonné 
comme suit : Gomme la charge initiale est de 2 mètres, 
le choc de l'eau contre le disque développe une forte 
pression du liquide: mais en raison de sa parfaite élas- 
ticité, il n'y a pas de perte sensible de force vive, et la 
détente s'opère en une très petite fraction de seconde 
pendant laquelle le liquide est lancé dans tous les sens 
parallèlement au plan du petit disque. Aussi longtemps 
que les distances intermoléculaires ne tendent pas à 
augmenter, les seules forces retardatrices sont les ten- 
O J 
(1) Bull, de l’Acad. Roy., 3 mc série, t. XXXVI, p. 298, 1898. 
