l’ élasticité DES LIQUIDES 
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que notre illustre maître, nous n'avons songé à attri- 
buer quelque influence à des changements pourtant 
incontestables clans l’élasticité même du liquide en 
mouvement. C’est pourquoi nous avons soumis en 1899 
les curieuses expériences de Magnus à un nouvel 
examen théorique et expérimental. 
A cet effet, nous avons passé rapidement en revue 
les divers cas qui peuvent se présenter pour deux jets 
cylindriques de diamètre 2R et faisant entre eux un 
angle 2a ; l’intersection géométrique de ces deux 
cylindres sera une ellipse ayant pour demi-axes prin- 
cipaux R et — - 
J si n a 
Si 2a = 180", les deux jets sont directement opposés, 
et nous avons le cas si bien observé et décrit par 
Savart : l’intersection est un cercle de rayon R ; en 
tous les points de ce cercle, le choc des particules 
liquides engendre une élasticité de compression suffi- 
sante pour lancer le liquide latéralement et dans une 
série de plans parallèles et perpendiculaires à la droite 
contenant les axes des deux jets. 
Insistons un instant sur le cas où 2a = 90°; alors les 
axes des deux jets se coupent à angle droit : dans ces 
conditions, Magnus a constaté que le liquide n'est plus 
lancé dans l’angle AIA (fig. 1) qu’à une distance IB, 
tandis que, dans les autres directions situées dans le 
plan normal à AI A' et projeté en BR, le liquide est 
lancé plus loin. 
Pour une charge d’environ 1 mètre, la nappe est 
limitée par un bourrelet d’où se détachent de nom- 
breuses gouttelettes; de plus, elle est striée et tendue; 
la rapide extension des portions liquides qui ont parti- 
cipé au choc provoque un écartement mutuel de toutes 
les molécules qui s’éloignent de la pointe 1 ; c’est là 
que naît dans tous les filets de la nappe une réaction 
due à l’élasticité de traction ; c’est cette réaction qui 
