REVUE DES RECUEILS PÉRIODIQUES. 
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gager une quantité de chaleur correspondante : celle-ci intervient comme 
une nouvelle cause modificatrice de la tension et il faudrait nécessaire- 
ment en tenir compte. 
Même en supposant ces causes d’erreur écartées, les lavages qu’exige- 
rait l’appareil après chaque expérience seraient longs et fastidieux. 
Je me suis demandé souvent en présence des difficultés qu’offre la dé- 
termination de l’état hygrométrique de l’air, s’il serait bien long et bien 
difficile de mesurer directement la tension actuelle de la vapeur d’eau, 
par le procédé que suivit autrefois Gay-Lussac pour mesurer la tension 
maximum des vapeurs, dans une enceinte contenant des gaz. L'expé- 
rience serait évidemment réduite de moitié ; et il suffirait de mettre en 
communication avec le manomètre, le ballon plein d’air ambiant. On 
aurait ainsi la tension actuelle d’un volume d’air toujours le même, mais 
dans lequel seraient suspendues des quantités variables de vapeur d’eau. 
On obtiendrait directement f : les tables de M. Régnault donneraient 
F, et le rapport de ces deux nombres fournirait le degré hygrométrique. 
F.n disposant le manomètre à la manière des pompes à mercure d’Al- 
vergniat on rendrait sa manipulation très facile. 
Sur la température des extrémités polaires des charbons qui 
produisent la lumière électrique, par AI. Rossefti (t). — Le pro- 
cédé suivi par M. Rossetti, dans ses nouvelles recherches, ne diffère pas 
de celui qu’il suivait dans ses recherches expérimentales sur la tempé- 
rature du soleil. 
Le rayonnement de la source est reçu sur une des faces de la pile 
thermo-électrique et y détermine un courant dont l’intensité est mesurée 
par l’angle de déviation qu’il imprime au système astatique d’un galva- 
nomètre. La déviation de l’aiguille est proportionnelle à l’intensité du 
courant; l’intensité du courant est proportionnelle à la différence de tem- 
pérature des deux faces de la pile ; enfin cette différence est propor- 
tionnelle à l’intensité du rayonnement de la source. 
Pour arriver, à travers toute cette série d’intermédiaires, jusqu’à la 
température même delà source, M. Rossetti a recours à une formule éta- 
blie à la suite de nombreuses expériences et que nous avons donnée dans 
le bulletin du mois d’octobre dernier. 
y=a T 2 (T— 9) — b (T— 9) 
La surface rayonnante, dans le cas actuel, présentait un grand avan- 
tage ; des pointes de charbon incandescent ont très certainement le 
(I) Journal de Physique de M. d'Almeida, août, 1879. 
