REVUE DES RECUEILS PÉRIODIQUES. 
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décharge. Ce fait avait été signalé par Ohm, et constaté par MM. Gaugain 
et Guillemin. Il est particulièrement prononcé dans les conducteurs 
immergés et l’on sait que MM. Siemens, Faraday, Wheatstone et Clarcke 
en ont fait l’objet de recherches délicates et précises. Mais il se reproduit 
également dans des conducteurs librement suspendus dans l’atmosphère, 
alors surtout que leur longueur est considérable. Un conducteur qui 
reçoit et transmet un courant voltaïque se comporte comme un mur qui 
s’échauffe et rayonne. Quand un mur indéfini s’échauffe par l’une de ses 
faces, il traverse trois stades consécutifs. Pendant le premier, la chaleur 
tombée sur sa face antérieure s’emploie toute entière à élever la tempéra- 
ture des couches profondes, jusqu’à la face opposée. Celle-ci commence 
alors à rayonner, et son rayonnement va croissant jusqu’à ce que le mur 
tout entier arrive à l’équilibre de température, et rayonne exactement 
autant de chaleur qu’il en absorbe. 
Cet état d’équilibre inaugure le deuxième .stade : la période station- 
naire. Pendant le premier, il entrait dans le mur plus de chaleur qu’il 
n’en sortait; pendant celui-ci, il en sort autant qu’il en entre. Que la 
source de chaleur vienne maintenant brusquement à s’éteindre et le troi- 
sième stade commence : le mur continuera à rayonner, mais son rayon- 
nement ira en décroissant sans cesse. De même pour le conducteur gal- 
vanique ; à l'origine, il laisse sortir un courant moins intense que celui 
qu’il a reçu de la source ; lui aussi, atteint une sorte d’équilibre électrique, 
fonction des données du courant et du conducteur; enfin, lui aussi se dé- 
charge lentement, et par décroissance insensible, quand il est brusque- 
ment séparé de la source. Tout courant galvanique, traversant un circuit 
alternativement fermé et rompu, passe donc par un maximum, qu’il 
atteint en partant d’un minimum répondant à sa naissance, et qu’il aban- 
donne pour retourner à un minimum répondant à sa mort. 
Il est aisé de voir la perturbation que ce fait peut introduire dans la 
transmission des ondes sonores. Au moment où le courant devrait brus- 
quement s’éteindre, il se présente au récepteur avec son intensité maxi- 
mum; il détermine une aimantation maximum, alors que l’aimantation 
qu’il surajoute à celle du barreau devrait disparaitre. Cet obstacle a fait 
tomber beaucoup d’illusions ! Mais, encore un coup, si on ne l’a pas vaincu 
on Ta tourné. Les courants induits, en raison de leur origine et de leur 
instantanéité, ne subissent pas ces variations de puissance, et c’est à eux 
que MM. Polard et Garnier ont eu recours. 
Le récepteur est intercalé dans le circuit induit d’une bobine de Ruhm- 
korff, et le transmetteur est chargé de lancer dans le circuit inducteur 
les courants issus de la pile. 
Par ce système, on gagne à la fois en netteté et en force ; non-seulement 
on donne au son transmis la précision et la clarté désirable, mais le ré- 
cepteur « qui dans certains cas n’aurait produit aucun son , sous l’in- 
fluence seule du courant voltaïque, pourra en produire de très accentués 
sous l’influence de courants induits que le premier engendre. « 
Notons qu’il n’est pas besoin d’un appareil d’induction énergique : une 
petite bobine de Ruhmkorff de 10 centimètres de longueur, présentant 
